Конечная амплитуда

Cтраница 3

Отнюдь не все колебательные движения конечной амплитуды в вязкой жидкости вызывают потоки. Например, вязкая волна, вызванная колеблющейся в своей плоскости стенкой и распространяющаяся нормально к поверхности стенки ( в этом случае, как известно, возможно точное решение), не сопровождается переносом массы. Уравнения гидродинамики в этом случае решаются точно и не дают не зависящих от времени потоков. [31]

Справедлива нелинейная теория длинных волн конечной амплитуды. [32]

Характер распространения и взаимодействия волн конечной амплитуды зависит от свойств среды - степени ее нелинейности, дисперсии скорости звука, эффективности диссипативных процессов. В классической нелинейной акустике рассматривался относительно узкий диапазон этих свойств и характеризующих их параметров. [33]

Также возможно исследовать отражение волн конечной амплитуды и движение их в местах разветвления трубы. [34]

Зависимость амплитуд. [35]

В этом случае распространение волны конечной амплитуды в области до образования разрыва близко к распространению в идеальной среде. При малых числах КеДмхилы, вызванные вязкостью, преобладают над инерционными, и влияние потерь может быть настолько сильным, что волна практически не будет искажаться. [36]

Нелинейное развитие и взаимодействие возмущений конечной амплитуды при конвективной неустойчивости вращающегося плоского слоя / / Докл. [37]

Важные тенденции в поведении волн конечной амплитуды могут быть выявлены с помощью различных приближенных методов. [38]

В жидкости часто возникают возмущения конечной амплитуды. Модуль упругости жидкостей, как правило, достаточно велик, поэтому отношение плотностей жидкости перед и за фронтом волны давления мало меняется. В результате отношение pi / po близко к единице, и фронт волны давления даже при достаточно больших амплитудах давления распространяется в жидкости со скоростью звука. [39]

Риман, О распространении волн конечной амплитуды. [40]

Исследований по гармоническим колебаниям с конечной амплитудой значительно меньше. [41]

Опыты Белла ( 1961. Результаты четырех опытов по установлению зависимости перемещения от времени в алюминиевом образце при скорости удара zo2030 см / с на расстоянии двух диаметров от ударяемого конца и их сравнение с расчетными данными, полученными на основе нелинейной волновой теории ( сплошная линия. Вдоль оси абсцисс отложено время в мкс вдоль оси ординат - смещение в дюймах. [42]

Таким образом, все параметры волн конечной амплитуды, будучи замерены непосредственно, были получены без какой-либо априор-ней ссылки на условия нелинейной теории волн, предсказываемые решением на основе теорий Тэйлора и фон Кармана. Оба профиля - конечная деформация - время и скорость частицы - время - были получены замерами в одной и той же точке, включая и замеры максимальных значений каждой из величин. То, что скорость частицы является однозначной функцией конечной деформации и ( е), а скорость волны ср ( е) постоянна для каждого значения деформации при прохождении волны в отожженных поликристаллах, было подтверждено измерением обеих величин в одной и той же точке в процессе распространения нелинейной волны. После того как без предварительных допущений было показано, что теория применима, интегрирование уравнения (4.39) без дополнительных предположений давало определяющее соотношение напряжение - деформация. [43]

Все интегральные кривые описывают периодические волны конечной амплитуды. [44]

С точки зрения спектрального состава волны конечной амплитуды ее искажение в процессе распространения эквивалентно возникновению и усилению гармоник. [45]

Страницы: 1 2 3 4