Cтраница 2
Появление поля безмассовых пионов следует из теоремы Голдстоуна: из спонтанного нарушения глобальной симметрии вытекает существование бозона с нулевой массой. В настоящем контексте спонтанное нарушение киральной симметрии проявляется в том, что нуклон приобретает некоторую массу. [16]
Появление пионного полюса в матричном элементе аксиального тока является следствием спонтанного нарушения киральной симметрии, выражающегося в том, что из безмассовых кварков возникают массивные нуклоны. Как уже отмечалось в предыдущей главе, из-за наличия у нуклонов массы киральная симметрия реализуется нелинейным образом, за счет возникновения изотопического триплета безмассовых псевдоскалярных частиц. [17]
Отличие (14.26) от нуля означает ( вследствие псевдоскал ярности поля ф) спонтанное нарушение Р -, а в силу сохранения С-инвариант-ности и СР-симметрии. [18]
Самым главным является знак минус перед / /: он ведет к спонтанному нарушению калибровочной симметрии. Посредством члена ( ZL I это дает массы первоначально безмассовым W - и Z - бозонам, а посредством юкавских взаимодействий - массы лептонам и кваркам. [19]
Конечной целью этой главы является введение масс W - бозонов с помощью хиггсовского механизма спонтанного нарушения локальной 51У ( 2) - симмегрии. Такой способ введения масс не нарушает перенормируемости теории. Спонтанное нарушение симметрии возникает при вырождении вакуума. [20]
Рассмотрим еще одну группу лагранжианов, на примере которых более полно видны простые следствия спонтанного нарушения глобальной симметрии. [21]
Появление отличного от нуля параметра порядка ( 8) за счет действия механизма БКШ означает спонтанное нарушение не только калибровочной инвариантности, как в нерелятивистской теории сверхпроводимости, но и специфичных для теории Гейзенберга масштабной и 75 - симметРии - Следовательно, можно ожидать, что спонтанным образом возникнет не только само нарушение симметрии, но и масса первичных частиц. [22]
Итак, в теории безмассового скалярного поля с самодействием в неинерциальной системе координат возникают эффекты спонтанного нарушения конформной и калибровочной симметрии. Такая теория в пространстве-времени Минковского является противоречивой. [23]
Поскольку рассматривается заряженное скалярное поле, то неравенство нулю его вакуумного среднего при инвариантном лагранжиане означает спонтанное нарушение калибровочной симметрии. В отличие от моделей, рассмотренных в § 10.1, в которых спонтанное нарушение симметрии возникало благодаря мнимости затравочной массы, здесь т2 0, и эффект возникает в результате взаимодействия скалярного поля с внешним векторным полем. [24]
Итак, на примере модели с U ( l) - симметрией мы убедились, что спонтанное нарушение непрерывной глобальной симметрии ( лагранжиан симметричен, основное состояние - нет) приводят к появлению безмассовых возмущений, которые называют намбу-голдстоуновскими модами. [25]
В связи с созданием единых калибровочных теорий слабых и электромагнитных взаимодействий большой интерес представляет изучение эффектов спонтанного нарушения и восстановления симметрии квантовой системы под влиянием интенсивного внешнего поля. [26]
Как показано А. Б. Борисовым и В. И. Огиевецким [18], теория гравитационного поля Эйнштейна может рассматриваться, как теория спонтанного нарушения аффинной и конформной симметрии подобно тому, как киральная динамика - теория спонтанного нарушения кнралыюй симметрии. [27]
Итак, на примере модели с ( 7 ( 1) - симметрией мы убедились, что спонтанное нарушение непрерывной глобальной симметрии ( лагранжиан симметричен, основное состояние - нет) приводят к появлению безмассовых возмущений, которые называют намбу-голдстоуновскими модами. [28]
Малое внешнее воздействие, делающее один из минимумов хотя бы чуть глубже другого, реализует состояние со спонтанным нарушением исходной симметрии. [29]
Отсутствие в природе большого числа безмассовых частиц является ( в силу Голдстоупа теоремы) препятствием для реализации механизма спонтанного нарушения в применении к глобальным группам В. В этом случае голдстоуновские частицы не возникают, но калибровочные поля приобретают массу. Q, при этом вместо четырех остается только одна безмассовая частица ( фотон), остальные три векторные частицы - промежуточные векторные боаоны W, Z, W - приобретают массу. Происходит как бы поглощение лишних голдстоуновских частиц липшими безмассовыми калибровочными полями, и в результате остаются только массивные векторные поля, существование к-рых не противоречит эксперпм. [30]