Cтраница 1
Инвариантные амплитуды обладают, кроме того, свойством перекрестной симметрии. Амплитуда Af / a) каждого канала ( а) получается из F, когда один из аргументов F - квадрат полной энергии в данном канале, sa устремлен к действит. [1]
Инвариантные амплитуды обладают, кроме того, свойством перекрестной симметрии. Оно состоит в том, что амплитуды раал. Амплитуда М, каждого канала ( а) получается из F, когда один из аргументов F - квадрат полной энергии в данном канале, s, устремлен к действит. [2]
Определим теперь инвариантные амплитуды для двух интересных случаев. [3]
Так как инвариантные амплитуды свободны от кинематических син-гулярностей, то эти уравнения непосредственно дают кинематические особенности спиральных амплитуд. Амплитуда A ( s, f), определенная в (4.3.11), будет использована далее. [4]
Чтобы получить инвариантные амплитуды, каждая частица со спином GJ представляется волновой функцией г з ( сг /), причем спин квантован вдоль выбранной OCHZ. Для частиц со спином 1 / 2 эти волновые функции являются просто обычными четырехкомпонентными дира-ковскими спинорами и ( oz), oz 1 / 2, в то время как для спина 1 мы используем векторы поляризации в № ( crz), а для более высокого спина волновые функции могут быть построены как произведение волновых функций со спином 1 / 2 и 1 при помощи подходящих коэффициентов Клебша - Гордана. [5]
В терминах введенных в § 70 инвариантных амплитуд, функций кинематических инвариантов, можно сказать, что эти функции будут одни и те же для всех каналов, но для каждого канала их аргументы пробегают значения в своей физической области. Другими словами, интегралы Фейнмана определяют инвариантные амплитуды как аналитические функции; их значения в разных физических областях являются аналитическим продолжением функции, заданной в одной из областей. Если инвариантные амплитуды вычислены для какого-либо канала по интегралам Фейнмана, то и их аналитическое продолжение к другим каналам будет автоматически учитывать эти особенности. [6]
Соотношения симметрии (127.10) - (127.12) связывают между собой различные инвариантные амплитуды как функции одних и тех же переменных. Дальнейшие функциональные соотношения возникают как следствие перекрестной симметрии ( см. § 78), если учесть, что амплитуда Mfi во всех каналах описывает одну и ту же реакцию ( взаимное рассеяние двух фотонов) и потому не должна меняться при переходе от одного канала к другому. [7]
Спинорные амплитуды JC могут быть разложены по инвариантным амплитудам FI ( S, /, и), свободным от кинематических особенностей. Именно, инвариантные амплитуды Ft ( s, t, и) наделяются аналитическими свойствами того же характера, что и амплитуды F ( s, t, и) в случае скалярных частиц. [8]
Коэффициенты fn ( s t) называют инвариантными амплитудами. [9]
Коэффициенты / n ( s t) называют инвариантными амплитудами. [10]
Соотношения симметрии ( 127 10 - 12) связывают между собой различные инвариантные амплитуды как функции одних и тех же переменных. Дальнейшие функциональные соотношения возникают как следствие перекрестной симметрии ( см. § 78), если учесть, что амплитуда Mfi во всех каналах описывает одну и ту же реакцию ( взаимное рассеяние двух фотонов) и потому не должна меняться при переходе от одного канала к другому. [11]
Здесь г ] - - 1 и, следовательно, сохраняются только инвариантные амплитуды при ковариантах у5 и fyeQ - Этот процесс представляет собой образование барионного резонанса с четностью, противоположной четности нейтрона. [12]
II, соображения релятивистской кинематики и инвариантности относительно отражений позволяют свести амплитуду рассеяния к нескольким инвариантным амплитудам. Эти инвариантные амплитуды характеризуют динамику процесса. [13]
У ( - Ръ - Pt) Vi - Из ( 79) вытекает, что инвариантные амплитуды при ковариантах у5 и ty5Q должны быть равны нулю. Пример такой реакции - упругое рассеяние пионов или каонов на нуклонах. [14]
Прежде всего использование микропричинности н нек-рых предположений о свойствах спектра масс приводит к утверждению, что всякая инвариантная амплитуда является нек-рым граничным значением аналитич. [15]