Спиральная амплитуда

Cтраница 1

Спиральные амплитуды обладают более сложными аналитическими свойствами [136-138] и поведением при кроссинг-преобразовании [139-141], чем спинорные амплитуды. [1]

В спиральных амплитудах используется определенная система отсчета - система центра инерции. Между тем при вычислении амплитуд рассеяния с помощью инвариантной теории возмущений ( а также для исследования их общих аналитических свойств) удобно записывать амплитуды в явно инвариантной форме. [2]

Недостаток этих спиральных амплитуд заключается в том, что они не свободны от кинематических сингулярностей, так что мы должны научиться извлекать необходимые кинематические множители, прежде чем сможем записать дисперсионные соотношения, содержащие, подобно (1.10.7), интегрирование по всем динамическим особенностям. [3]

Однако для спиральных амплитуд дело обстоит не совсем так просто, потому что спиральности определены через проекции спина на направления движения различных частиц, так что если мы изменим направления движения, то спиральности тоже изменятся. Более того, мы должны сделать не просто физическое преобразование Лоренца, а сложное лоренцево преобразование, при котором мы переходим от значения импульсов, отвечающих физическому процессу в s - канале, к значениям импульсов в / - канале, где импульсы частиц 2 и 3 обращены. Таким образом, при определении способа продолжения кинематических множителей, входящих в преобразование Лоренца, требуется большая аккуратность. [4]

Из подсчета числа спиральных амплитуд следует, что есть 4 независимых коварианта. [5]

Основным поводом для введения спиральных амплитуд была необходимость дать основу для разложения по парциальным волнам так, чтобы можно было провести / аналитическое продолжение по полному угловому моменту J, как это было сделано в гл. [6]

Все особенности по s - канальных спиральных амплитуд возникают из множителей половинного угла - (4.4.16), и их появление легко объясняется тем фактом, что сохранение углового момента при рассеянии вперед и назад требует обращения в нуль амплитуд с переворотом спина ( см. разд. Начнем с предположения, что т т3 и т2 яг4, а случай равных масс, для которого псевдопорог сдвигается в точку t 0, рассмотрим далее. [7]

К тому же для s - канальных спиральных амплитуд, использованных в (8.5.12), кинематические ограничения на вклады разрезов довольно просты. Это ставит перед нами две основные проблемы. Значения этих величин предсказываются эйкональной и абсорбционной моделями, но если сравнить их предсказания (8.4.28) с результатом реджеонного исчисления (8.3.8), то возникают сомнения в применимости моделей. При выводах, приведенных в разд. Это неравенство редко выполняется на практике. Для разрезов, включающих Р - полюс, где последовательные члены эйконального разложения отличаются лишь множителем Ins / s0, эта проблема еще сложнее. [8]

Поэтому сохранение четности уменьшает вдвое число независимых спиральных амплитуд. [9]

В следующем разделе мы кратко обсудим соотношения между спиральными амплитудами и наблюдаемыми величинами и затем перейдем к рассмотрению их кроссинговых свойств. Мы повторим процедуры разложения по парциальным волнам и аналитического продолжения по угловому моменту, которым мы следовали в гл. Завершим главу обзором условий, которые накладываются унитарностью на реджевские особенности. [10]

То, что нам удалось вычислить вклад разрезов в s - канальные спиральные амплитуды, может показаться удивительным, но объясняется это тем, что разрезы приводят к s - канальной унитаризации. [11]

Однако обе эти проблемы решены для случая произвольных спинов, поэтому сейчас спиральные амплитуды широко используются при рассмотрении проблем спина, и в этой книге мы будем повсюду ими пользоваться. Правда, инвариантные амплитуды были предложены раньше и довольно часто используются для описания рассеяния псевдоскалярных мезонов на барионах и процессов фоторождения. [12]

Дисперсные вклады в амплитуду NN - пп от жт-взаимодействия. [13]

Соответствующая амплитуда NN - ля обычно обозначается как / и называется спиральной амплитудой NN - ля в этом канале. Прежде чем выписать результат для i / o 2), необходимо вспомнить, что 1 / 12 содержит борновские члены от ОПО во втором порядке, которые мы обозначим 1 / Б0рн12 - Их надо убрать из Va, как это уже было сделано в соотношении (3.82), потому что они уже включены в двухчастичное уравнение Шредингера, которое дает итерации по потенциалу ОПО. [14]

Инвариантность теории относительно отражений пространства Р и времени Т также накладывает ограничения на спиральные амплитуды. [15]

Страницы: 1 2 3