Cтраница 2
Основными задачами экспериментов являлись: создание различных режимов контактной сушки, нахождение полей температур и влагосодержаний внутри материала, определение потоков влаги и тепла при разных режимах сушки. [16]
Основными задачами эксперимента являлись: создание различных режимов контактной сушки, нахождение полей температур и влагосодержаний внутри материала, определение потоков влаги и тепла при разных режимах сушки. [17]
Так как вектор по заданному вихрю однозначно не определяется, то для нахождения полей Е и Н ур-ний ( 2 - 142), ( 2 - 144) и ( 2 - 145) недостаточно. [18]
Вышеописанная схема интегрирования конечно-разностных аналогов уравнений Максвелла является полностью явной, т.е. для нахождения полей на ( п 1) - м шаге по времени необходимо использовать значения соответствующих сеточных величин только на ( п - 1) - м шаге. [19]
Поскольку число уравнений меньше числа неизвестных функций, уравнений (71.1) - (71.4) недостаточно для нахождения полей по заданным распределениям зарядов и токов. [20]
Именно для этого случая соотношение ( 1) было впервые предложепо М. А. Леонтовичем в качестве граничного условия, позволившего заменить задачу о нахождении полей в двух средах задачей для одной среды с однородным условием ( 1) на границе. [21]
Наличие в веществе поляризации означает, что там возникают поляризационные заряды и токи, которые необходимо учитывать в полных уравнениях Максвелла при нахождении полей. Сейчас мы собираемся решать уравнения Максвелла для случая, когда заряды и токи не равны нулю, но неявно определяются вектором поляризации. Потом необходимые нам значения р и j могут быть определены из поляризации. [22]
Для определения электроннооптических свойств конкретных типов цилиндрических линз необходимо знать распределения их полей. Задача нахождения плоских полей, создаваемых определенной конфигурацией электродов и магнитов, сводится к решению двумерного уравнения Лапласа при заданных граничных условиях. Задача эта значительно упрощается благодаря возможности пользоваться методом конформных отображений. В литературе имеется ряд работ, посвященных нахождению распределения поля в электростатических цилиндрических линзах. [23]
Фундаментальные уравнения Максвелла еще не составляют полной системы уравнений электромагнитного поля. Этих уравнений недостаточно для нахождения полей по заданным распределениям зарядов и токов. [24]
Если же потенциалы известны, нахождение полей по формулам (56.1) и (56.3) не составляет большого труда. Кроме того, как мы увидим в следующей главе, введение потенциалов позволяет придать уравнениям электродинамики очень компактную и изящную форму. [25]
Решение системы уравнений ( 9 - 1 - 1) - ( 9 - 1 - 3) при краевых условиях ( 9 - 2 - 1) - г - ( 9 - 2 - 5) можно получить, пользуясь методом совместного применения интегральных преобразований Фурье и Лапласа подобно тому, как это детально было показано в гл. Повторим основные этапы метода решения на примере нахождения полей потенциалов мо-лярно-молекулярного переноса в неограниченной пластине. [26]
Советским ученым Г. А. Гринбергом [4] был разработан метод, который позволяет в самом общем виде решить задачу нахождения полей по характеру траекторий, которые должны описывать в этих полях внесенные в них заряды. [27]
Алгоритм нахождения состазляющих электромагнитного поля и характеристических уравнений, определяющих резонансные частоты осесимметричных магнитных и электрических колебаний в сплюснутых и вытянутых эллипсоидах вращения, принципиально тождествен при решении аналогичных задач для ДР в форме шара. HI, Ят) и отличаются тем, что поля внутри сфероида выражаются через вытянутые радиальные сфероидальные функции первого рода R ( l i ( h, Укр, s), а внешние поля - через вытянутые радиальные сфероидальные функции четвертого рода R ( 4 n ( / i, ), имеющие на бесконечности вид расходящихся сферических волн. После нахождения полей, как обычно, используется граничное условие непрерывности тангенциальных составляющих полей на поверхности сфероида, удовлетворяя которому, получают характеристическое уравнение, определяющее резонансные частоты. [28]
Здесь будут рассмотрены методы решения задач дифракции в ситуациях, когда характерный размер задачи ( масштаб неоднородности среды, размер тела или отверстия в экране, ширина области, занимаемой полем) много больше длины волны. Эти методы позволяют найти основные свойства поля, не прибегая к значительно более трудоемким строгим методам, которые к тому же часто и неприменимы к реальным телам из-за ограниченных возможностей современных ЭВМ. При нахождении высокочастотных дифракционных полей широко используются результаты, полученные строгими методами в эталонных задачах дифракции. [29]
Для описания теплообмена в зоне охлаждения ЦТТ необходимо рассмотреть процесс конденсации пара рабочей жидкости на вращающихся телах. Гидродинамическое и тепловое состояния пара и рабочей жидкости считаются определенными, если известны поля температуры Т, скорости v и давления р как функции времени т и координат. Предполагая, что сосуществующие фазы являются сплошными средами, для нахождения полей этих физических величин используются дифференциальные уравнения движения, сплошности и энергии. [30]