Cтраница 3
При этом следует знать тангенциальные ( касательные) составляющие векторов Е и Н на всей поверхности S. Определение этих составляющих представляет собой весьма сложную задачу, которая решена в настоящее время лишь для некоторых простых случаев. Поэтому в теории антенн вводятся предположения, позволяющие упростить задачу по нахождению полей. Эти предположения сводятся к следующему. [31]
Выражения (1.6) и (1.24) позволяют заменить тангенциальные составляющие напряженностей электрического и магнитного полей, закон распределения которых по данной излучающей поверхности известен, фиктивными электрическими и магнитными токами. Эти токи эквивалентны с точки зрения, образования поля в окружающем пространстве тангенциальным составляющим Е и Я на излучающей поверхности. Введение эквивалентных поверхностных токов позволяет воспользоваться векторными запаздывающими потенциалами и тем самым упростить нахождение полей во внешнем пространстве. [32]
Напряженность поля, создаваемого системой проводников, существенно меняется на расстояниях порядка размеров L системы. R L, имеется еще один незаряженный проводник. Пусть размеры этого проводника малы по сравнению с длиной, на которой существенно меняется напряженность поля. Такое поле называется квазиоднородным. &, связанное с присутствием во внешнем поле рассматриваемого незаряженного проводника. Задача нахождения полей, создаваемых заряженными проводниками, была рассмотрена выше. [33]