Неразличимость - электрон
Cтраница 2
Рассмотрим первую функцию 4V Вследствие неразличимости электронов этой волновой функцией должно в равной мере описываться движение обоих электронов молекулы. Можно показать, что эти волновые функции удовлетворяют принципу Паули, если электроны имеют антипараллельную ориентацию спинов. [16]
Строго говоря, с учетом неразличимости электронов следовало бы говорить не о я - или о-электронах, а о я - и о-состоя-ниях, описываемых волновыми функциями соответствующей симметрии. Однако такие понятия, как я-электроны, стали настолько привычными, что их можно рассматривать как современные квантовохимические термины. [17]
Строго говоря, с учетом неразличимости электронов следовало бы говорить не о я - или о-электронах, а о я - и а-состоя-ниях, описываемых волновыми функциями соответствующей симметрии. Однако такие понятия, как я-электроны, стали настолько привычными, что их можно рассматривать как современные квантовохимические термины. [18]
Теперь спросим себя: Позволяет ли неразличимость электронов наблюдать и исследовать один электрон. [19]
Основа Периодического закона вытекает из принципа неразличимости электронов и их фермионности, но это отнюдь не означает, что содержание этого закона и, в особенности, смысл самой Системы элементов, указанным принципом исчерпывается. [20]
В методе Хартри - Фока процедура самосогласования поля проводится с учетом неразличимости электронов, как того требует принцип Паули. [21]
При решении задачи о произвольном состоянии электронов в атоме гелия необходимо учитывать неразличимость электронов ( стр. [22]
Фок ( 1934 г.) показал, как при этом можно учесть неразличимость электронов и принцип - Паули. [23]
Она составляет часть энергии электрического взаимодействия между электронами и ядрами, обусловленную неразличимостью электронов. [24]
Как мы уже видели в предыдущем разделе, в квантовой механике необходимо учитывать неразличимость электронов. Поскольку мы имеем дело с системой, в 1 CMS которой содержится очень большое число электронов, то из принципа Паули следует, что даже в низшем энергетическом состоянии системы должно существовать много состояний с большими квантовыми числами. Это положение сильно отличается от статистики Больцмана, в которой многие частицы могут иметь одну и ту же энергию и импульс, и в наинизшем энергетическом состоянии энергия всех частиц может быть равной нулю. [25]
Как мы уже видели в предыдущем разделе, в квантовой механике необходимо учитывать неразличимость электронов. Чтобы найти статистику, пригодную для описания электронов в металле, мы должны применить основные принципы статистической механики к системе, обладающей следующими свойствами: 1) частицы подчиняются квантовой механике и потому неразличимы; 2) частицы удовлетворяют принципу Паули, так что состояние, характеризуемое квантовым числом, описывающим электрон в кристалле, и спиновым квантовым числом ms 1 / 2, может быть занято лишь одним электроном. Поскольку мы имеем дело с системой, в 1 см3 которой содержится очень большое число электронов, то из принципа Паули следует, что даже в низшем энергетическом состоянии системы должно существовать много состояний с большими квантовыми числами. Это положение сильно отличается от статистики Больцмана, в которой многие частицы могут иметь одну и ту же энергию и импульс, и в наинизшем энергетическом состоянии энергия всех частиц может быть равной нулю. [26]
Однако она все же неудовлетворительна, хотя и учитывает как спин электрона, так и неразличимость электронов. [27]
Таким образом, рассматриваемое состояние системы имеет дополнительное вырождение, которое целиком и полностью обусловлено неразличимостью электронов; его называют обменным вырождением. [28]
 |
Система энергетических зон в случае полупроводника с возбужденными электронами. [29] |
В этом случае наложение электрического поля не может дать поток электронов в каком-либо направлении, ибо вследствие неразличимости электронов и из-за того, что все уровни в зоне заняты, никакой обмен электронами не может изменить общего распределения. [30]
Страницы: 1 2 3 4