Cтраница 1
Неустойчивости плазмы можно разбить на две большие группы: гидромагнитные и кинетические. Гидромагнитными мы условимся называть такие неустойчивости, которые связаны с перемещением в пространстве отдельных макроскопических участков плазмы. Это - неустойчивости, видимые, так сказать, на глаз. Для исследования таких неустойчивостей можно пользоваться уравнениями магнитной гидродинамики, откуда и происходит их название. Кинетические неустойчивости являются проявлением более тонких эффектов: для них существенно различное поведение отдельных частиц в одном и том же месте пространства, поэтому их исследование может быть проведено только на основе кинетического уравнения с самосогласованным полем. Типичным примером такой неустойчивости является пучковая неустойчивость, возникающая в результате взаимодействия частиц пучка с электронами и ионами плазмы. Кинетические неустойчивости как правило связаны с высокочастотными коротковолновыми колебаниями, и в этом смысле они являются как бы микроскопическими по отношению к крупномасштабному и более медленному гидродинамическому движению. [1]
Для неустойчивости плазмы низкого давления существенными являются лишь возмущения так называемого конвективного типа, в которых продольное магнитное поле остается постоянным. [2]
Что касается неустойчивостей плазмы, то, как показывает многолетний опыт их исследования, несмотря на их априорную угрозу, детальное изучение физики неустойчивостей и выяснение условий их развития позволяет находить и средства стабилизации. [3]
Нас интересует не неустойчивость плазмы вообще, а такая неустойчивость, которая приводит к раскачке каких-либо плазменных волн в определенных интервалах частот. [4]
Вследствие нестабильности, неустойчивости плазмы в плазменном шнуре возникают деформации, которые изменяют геометрическую форму шнура. Результатом этого является нарушение термоизоляции, интенсивное взаимодействие плазмы со стенками, приводящее к загрязнению дейтерия веществом стенок и к быстрому охлаждению плазмы. Все это происходит за время в несколько микросекунд, сравнимое с временем разрядного импульса. К моменту, когда достигнут максимум тока, температура плазмы уже снижается по сравнению с той, которая у нее была в момент окончания первого сжатия в шнур. [5]
Научившись бороться с неустойчивостью плазмы, советские физики провели на токамаках исследования, результаты которых оказались столь впечатляющими, что в начале 70 - х годов токамаки стали создаваться в других странах, ведущих работы по УТС. [6]
До сих пор рассматривались неустойчивости плазмы низкого давления, когда протекающие по плазме токи не искажают конфигурации внешних магнитных полей. Такая ситуация имеет место, на-йример, для ловушек типа пробкотрон. Однако в настоящее время наиболее перспективными системами считаются системы типа Тока-мак, представляющие собой тор с продольным магнитным полем и с током, текущим вдоль магнитного поля. Конфигурация магнитного поля из-за тока плазмы при этом заметно изменяется, а наличие металлического лайнера, окружающего плазму, приводит к тому, что плазма становится более устойчивой. [7]
Поглощение энергии, обусловленное пучковой неустойчивостью плазмы в тороидальной системе. [8]
Главной трудностью осуществления магнитной термоизоляции плазмы оказалась крайняя неустойчивость плазмы практически во всех магнитных полях, имеющих простую геометрическую форму. [9]
Рассматриваются с единой точки зрения основные виды неустойчивости плазмы в тороидальных разрядах и те макроскопические эффекты, к которым приводят развившиеся за счет неустойчивости нелинейные колебания плазмы. Прежде всего рассматривается линейная задача об устойчивости осесимметричного разряда ( тороидаль-ность имитируется граничными условиями сшивки на торцах) на основе кинетического уравнения с учетом столкновений и конечности ларморовского радиуса ионов, дается классификация неустойчивостей. Результаты решения линейной задачи служат основой для последующего рассмотрения нелинейных процессов в разряде. [10]
В настоящее время детально изучены возможные виды неустойчивости плазмы. [11]
В газоразрядной плазме нет термодинамического равновесия, что вызывает неустойчивость плазмы. Состояние газа в виде неизотермической плазмы поддерживается лишь за счет энергии проходящего через нее разрядного тока. При исчезновении внешнего электрического поля газоразрядная плазма быстро исчезает - происходит д е и о н и - зация газа. [12]
Однако основная трудность на пути осуществления термоядерных реакций заключена в неустойчивости плазмы. [13]
Настоящий доклад как раз и ставит своей целью оценку роли различных неустойчивостей плазмы в тороидальных системах по их макроскопическим эффектам. Пункт 2 содержит сводку, в основном, известных результатов линейной теории дрейфовых неустойчивостей, которые лишь слегка модифицированы на предмет учета эффекта перекрещенности силовых линий. [14]
Гидродинамическая модель холодной плазмы весьма полезна при исследовании еще одной очень важной неустойчивости плазмы, которая связана с движением всех электронов относительно ионов и называется токовой неустойчивостью. [15]