Неустойчивость - плазма
Cтраница 3
Поэтому вопрос о причинах и величине аномальной диффузии в той или иной экспериментальной установке сводится к вопросу о том, с чем связана неустойчивость плазмы и каков механизм подпитки колебаний. [31]
Следовательно, в районе сужения равновесие между электродинамическим давлением и давлением плазмы нарушится и небольшая первоначальная деформация будет быстро увеличиваться, что означает неустойчивость плазмы по отношению к местным изменениям диаметра шнура. [32]
Группа ученых, в которую вошли кандидат физико-математических наук Ю. Л. Иванов и доктор физико-математических наук РЫБКИН из Физико-технического института имени А. Ф. Иоффе АН СССР, академик Б. Б. Кадомцев я доктор физико-математических наук А. В. Недоспасов из Института атомной энергии имени И. В. Курчатова, открыла неизвестное ранее явление то-коконвективной неустойчивости плазмы. [33]
В открытых ловушках облегчен доступ к плазме, и поэтому можно более детально изучить физические процессы в плазме, удерживаемой магнитным полем. Были исследованы многочисленные неустойчивости плазмы и найдены методы их стабилизации, разработаны и испытаны методы нагрева плазмы. [35]
Показано, что разреженная плазма в сильном магнитном поле при наличии продольного тока неустойчива по отношению к волнам дрейфового типа. Эта неустойчивость аналогична токово-конвективной неустойчивости плазмы с конечной проводимостью, с той лишь разницей, что роль столкновений берет на себя затухание Ландау. Турбулентная конвекция, возникающая вследствие такой неустойчивости, приводит к аномальной диффузии плазмы с коэффициентом диффузии порядка бомовского. [36]
Отметим, что в физике плазмы интенсивно исследуется вопрос о перестройке полей. Речь идет об изу-чении неустойчивостей плазмы, приводящих к измене - нию магнитного поля. Ниже будут рассмотрены только механизмы, перестраивающие поле типа динамо. Высокочастотные колебания могут присутствовать в плазме в виде простых волн, волновых пакетов и ансамбля волн - турбулентности. Эти явления широко распространены как в космической, так и в лабораторной плазме. Поэтому теория динамоперестройки магнитных полей, вызванной этими колебаниями, имеет широкую обласц. [37]
Теоретически рассмотрен вопрос о конвективной турбулентности разреженной плазмы в ловушке с магнитными пробками. Эта турбулентность возникает как результат неустойчивости плазмы в такой ловушке. Полученные результаты удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными Иоффе, Тельковского, Соболева и Юш-манова о времени жизни плазмы в ловушке рассматриваемого типа. [38]
Безусловно, читателю, знакомому с началами теории неустойчивостей плазмы, будет легче ориентироваться в содержании книги. [39]
Файнберга с сотрудниками в Харьковском физико-техническом институте заложены основы нового направления в физике плазмы - нерелятивистской и релятивистской плазменной электроники. В 1957 - 1958 гг. в институте Я. Б. Файнбергом с учениками экспериментально открыта пучковая неустойчивость плазмы. [40]
Из неравенств (3.28) и (3.29) следует, что для существования двойного слоя необходимо, чтобы поступающие в него частицы были предварительно ускорены приблизительно до звуковой скорости. Таким образом, условие существования слоя в целом совпадает с условием (3.17) развития компрессивной неустойчивости плазмы, благоприятной для его появления. [41]
 |
Принцип действия ТОКАМАКа. [42] |
Но в этой области еще имеется ряд неразрешенных проблем, одна из которых - неустойчивость плазмы. Замагниченная плазма способна давать всплески, направленные поперек магнитносило-вых линий, подобные протуберанцам Солнца. Такого рода возмущение горячей плазмы может за миг уничтожить всю удерживающую ее аппаратуру. [43]
С 1945 г. А. И. Ахиезер снова в Харькове, где поле его научных интересов значительно расширяется, появляются и первые ученики. В 1948 г. совместно с одним из них, Я. Б. Файн-бергом, он предсказывает эффект пучковой неустойчивости плазмы, пронизываемой электронным пучком. [44]
Как известно [1], плазма в экспериментальных тороидальных установках подвержена аномальной диффузии, значительно превосходящей классическую диффузию за счет парных столкновений. Этот факт качественно согласуется и с теоретическими соображениями, указывающими на наличие обширного типа механизмов неустойчивости плазмы в тороидальной геометрии, которые могут приводить к усилению диффузии. При обсуждении экспериментальных данных, наряду с рассмотрением неустойчи-востей, не следует забывать о том, что в тороидальной геометрии даже классическая диффузия может приводить к утечке частиц, значительно превышающей утечку из прямого разряда. Однако из-за конечной проводимости полной компенсации не происходит, и это приводит к эффективному увеличению среднего потока плазмы. [45]
Страницы: 1 2 3 4