Неустойчивость - тип
Cтраница 1
Неустойчивость типа А характеризуется соотношением между числами Рейнольдса и Россби. [1]
Неустойчивость типа ряби возникает, когда при прохождении через слой коэффициент магнитной диффузии TJQ ( X) изменяется. Такое изменение коэффициента диффузии может возникнуть, например, при наличии градиента температуры. [2]
К неустойчивостям кинетического типа относятся наблюдаемые иногда в токамаках колебания, возбуждаемые убегающими электронами. В результате возбуждения такой неустойчивости веерного типа в плазме токамака возбуждаются всплески колебаний, сопровождаемые выбросом быстрых электронов. [3]
Гравитационная и неустойчивость типа ряби ( § 6.3) возникают, когда плотность ро ( х) или сопротивление T ] Q ( X) плазмы зависят от координаты х, где ось х направлена поперек слоя. В этом случае в слое развиваются мелкомасштабные структуры ( рис. 6.1), которые практически не влияют на крупномасштабную устойчивость конфигурации магнитного поля, но в результате их действия может возникнуть турбулентная диффузия. [4]
Возможность развития неустойчивости типа самофокусировки у периодических нелинейных волн указывает на необходимость исследования аналогичного эффекта и в случае уединенной волны. [5]
Условие для возникновения неустойчивости типа галопирования имеет вид ( см. разд. [6]
Мы видим, что неустойчивость типа седла определяется первой стадией реакции. [7]
Связанные с граничными условиями неустойчивости типа отмеченной в работе [ Swift, Ambrosiano, 1981 ] в разумных приложениях не возникают-такие неустойчивости развиваются, если пересекающие границу частицы снова инжектируются в систему через другую границу с большим qq ( например, периодические граничные условия для частиц с апериодическим потенциалом. Это не та процедура, к которой можно прийти из физических соображений, за исключением случая, когда внешняя цепь вкладывает энергию в плазму. [8]
У части 2 поверхности е проявляется неустойчивость типа поперечных роликов, у части 3 - типа варикозных расширений, у части 4 эти два типа переходят в узелковую неустойчивость, порождающую более сложные структуры. [9]
При n0L 2 5 1011 см-2 существует неустойчивость только дипольного типа. [10]
Покажем, что и в этом более общем случае неустойчивость типа седла остается квазистационарной. [11]
В области умеренных значений числа Прандтля важную роль играет неустойчивость типа косых уширений. [13]
Аналогичные особенности - переход при увеличении числа Прандтля к неустойчивости типа бегущих тепловых волн и формирование замкнутой петли на нейтральной кривой - обнаружены Хибером и Гебха ртом [ 25 2в ] при исследовании устойчивости конвективного пограничного слоя возле вертикальной пластины с однородным тепловым потоком. [14]
Таким образом, переход по мере увеличения числа Прандтля к неустойчивости типа нарастающих бегущих тепловых волн к настоящему времени отчетливо прослежен на примере трех стационарных течений: конвективного течения между плоскостями, нагретыми до разной температуры; течения, создаваемого внутренними источниками тепла; конвективного пограничного слоя у нагретой пластины. Этот переход, несомненно, специфичен для произвольных конвективных течений. [15]
Страницы: 1 2 3 4