Cтраница 4
Так как с точки зрения стабилизации плазмы представляют особый интерес неоднородные магнитные поля, то является желательным получить условия конвективной неустойчивости без ограничения симметрии системы. Однако точное рассмотрение этой задачи с помощью кинетического уравнения представляет значительные трудности, поэтому мы воспользуемся гидродинамическим приближением. [46]
Непрозрачность определяется в основном частицами микронных размеров, поэтому в процессе их роста изменяются условия теплообмена, что должно приводить к уменьшению конвективной неустойчивости и интенсивности турбулентных движений. [47]
Если внутренний лучистый теплообмен является фактором, влияющим на устойчивость, то излучение, падающее извне, может само по себе привести к конвективной неустойчивости. Поглощение плоской световой волны приводит к внутреннему разогреву и может создать неустойчивую стратификацию. При этом возникающие возмущения оказывают обратное влияние на распространение света. [48]
В противоположность этому равновесие в направлении z ( перпендикулярном центральной плоскости) поддерживается градиентом давления dzp - pgz, который и определяет основное направление выталкивающей силы плавучести в поле тяготения центральной массы, способствующей, в частности, дополнительной генерации турбулентной энергии за счет конвективной неустойчивости в вертикальном направлении. [49]
Найденные из указанных выше экспериментов ( npH ( kd - Pe) % i 100) значения волнового числа находятся в достаточно хорошем согласии с теоретическими результатами. Рассматриваемая конвективная неустойчивость наблюдается также при очень малых градиентах поверхностного натяжения ( А б г 0 2 дин / см) и на естественных водных поверхностях. [50]
Абсолютная неустойчивость характеризуется возрастанием возмущения в данной точке пространства. При конвективной неустойчивости возмущение также возрастает со временем, но одновременно сносится вниз по течению за пределы рабочего участка. [51]
Согласно [3-3, 3-25] ламинарно текущая пленка всегда обладает конвективной неустойчивостью относительно возмущений с длиной волны, намного большей толщины пленки. Наличие конвективной неустойчивости не означает невозможности осуществления ламинарного течения. При малых числах Рейнольдса возникающие в пленке возмущения сносятся вниз по течению и не приводят к образованию какого-либо устойчивого режима. Если же число Рейнольдса пленки больше некоторого предельного ReB ( H, то образуется устойчивый волновой режим. TiH такой режим невозможен. [52]
Спектр частот конечной системы дискретен, и, если хотя бы одна из собственных частот имеет положительную мнимую часть, система неустойчива. Различие между случаями абсолютной и конвективной неустойчивости теряет здесь смысл. [53]
Как уже отмечалось в предыдущем разделе, в псевдоожиженном слое могут развиваться крупномасштабные циркуляционные движения фаз. Изложенная выше теория конвективной неустойчивости псевдоожиженного слоя, основанная на использовании линеаризированных уравнений гидромеханики, позволяет предсказать возможность возникновения циркуляционных течений в псевдоожиженном. Однако при достаточно больших значениях амплитуд возмущенных значений гидромеханических характеристик нелинейными членами в уравнениях гидромеханики пренебречь уже нельзя и необходимо рассматривать нелинейную задачу. [54]
Спектр частот конечной системы дискретен, и, если хотя бы одна из собственных частот имеет положительную мнимую часть, система неустойчива. Различие между случаями абсолютной и конвективной неустойчивости теряет здесь смысл. [55]
Как было замечено выше, приближенное уравнение (3.11) справедливо, когда малы амплитуды и длины волн. В этом случае понятия полной и конвективной неустойчивости эквивалентны. [56]