Область - след
Cтраница 2
Следовательно, образ поверхности оптического устройства на графике полярных координат а, ( 5 есть область следов его осевых лучей. [16]
Желая обобщить эту идею на общий случай движения сжимаемого газа, установим сначала уравнение импульсов для области следа за крыловым профилем. [17]
Навье - Стокса требует задания граничных условий всюду на бесконечности, в том числе и в области следа. Исследование асимптотического поведения решения в этой области оказывается достаточно простым лишь для предельного случая течения при М - когда имеет жесто аналогия с нестационарной задачей о сильном взрыве в вязком теплопроводном газе ( В. Таким образом, исследование этого предельного случая - течения может служить первым шагом в решении задачи обтекания тела на основе полных уравнений Навье - Стокса. [18]
На третьей фотографии при еще меньшем значении К на границе следа появляется масса пузырьков, проникающих в область следа. В целом кавитационное течение все еще состоит из отдельных перемещающихся каверн, однако часть их сливается. Значительный объем, занятый кавернами, вытесняет жидкость из области следа. При больших скоростях кавитация возникает и развивается при больших значениях / С. Этот масштабный эффект будет рассмотрен в гл. [19]
 |
ФСТ для эллиптического следа ЭО с неравномерной яркостью лучей. [20] |
Форма и размеры ФСТ зависят от направления а, формы и размеров следа ЭО, а также размеров области следов осевы. Если зона имеет размеры области следов осевых лучей, равные ЛаДр, то для направления а, р ФСТ будет составлять ту часть полной, которая войдет внутрь данной области. Если для зоны область следов осевых лучей вырождается в линию Да 0 ( см. табл. 2.4), то ФСТ будет также частью линии, перекрытой полной ФСТ, в случае же вырождения ( ь 0, а 0) указанной области в точку ФСТ будет также точкой. [21]
В отличие от более старых теорий исчезающей вязкости, сводивших при предельном переходе числа Рейнольдса Re к бесконечности всю область следа к бесконечно тонкой области, новые теории значительно ближе подходят к действительной картине течения. [22]
Описаны методы определения вольфрама в ферросплавах роданидным13 и дитиоловым 8 методами, но поскольку они предназначены для количеств, превышающих область следов, здесь не будет приведено подробных указаний. [23]
 |
Форма концевых вихрей в следе несущего винта ( без учета деформаций, вызванных индукцией самих вихрей. [24] |
Сворачивание не оказывает существенного влияния на скос потока и нагрузки в плоскости диска, но оно может иметь важное значение для эффектов интерференции в области дальнего следа. Наблюдаемое в эксперименте сворачивание следа служит также подтверждением того, что несущий винт можно рассматривать как круглое крыло. [25]
Метод расчета такого рода взаимодействующих пограничных слоев пока еще не разработан и требует, согласно теории параболических уравнений, задания истории потоков, приходящих из области следа. Такая картина следа, по мнению Стюартсона, близко подходит к действительно наблюдаемой на опыте. Дальнейшая разработка вопросов этого рода и, особенно, постановка, учитывающая нестационарность процесса отрыва, представляют большой интерес и заслуживают пристального изучения в самое ближайшее время. При рассмотрении всевозможных схем кормовых течений за плохо обтекаемыми телами не следует пренебрегать и более старыми схемами отрывных движений, а также упрощенной схемой двух сосредоточенных в кормовой области фиксированных вихрей, выдвинутой в свое время А. Большую сложность представляет собой изучение аналитической особенности решений уравнений пограничного слоя вблизи точки отрыва. [27]
Что касается распределения температуры в основном объеме жидкости, то легко видеть, что при обтекании нагретого тела ( при больших R) нагревание жидкости будет происходить практически только в области следа, между тем как вне следа температура жидкости не изменится. Действительно, при очень больших R процессы теплопроводности в основном потоке не играют практически никакой роли. Поэтому температура изменится только в тех местах пространства, в которые попадает при своем движении нагретая в пограничном слое жидкость. Но мы знаем ( см. § 35), что из пограничного слоя линии тока выходят в область основного потока только за линией отрыва, где они попадают в область турбулентного следа. Из области же следа линии тока в окружающее пространство уже не выходят. Таким образом, текущая мимо поверхности нагретого тела в пограничном слое жидкость попадает целиком в область следа, в котором и остается. Мы видим, что тепло оказывается распределенным в тех же областях, в которых имеется отличная от нуля завихренность. [28]
Что касается распределения температуры в основном объеме жидкости, то легко видеть, что при обтекании нагретого тела ( при больших R) нагревание жидкости будет происходить практически только в области следа, между тем как вне следа температура жидкости не изменится. Действительно, при очень больших R процессы теплопроводности в основном потоке не играют практически никакой роли. Поэтому температура изменится только в тех местах пространства, в которые попадает при своем движении нагретая в пограничном слое жидкость. Но мы знаем ( см. § 35), что из пограничного слоя линии тока выходят в область основного потока только за линией отрыва, где они попадают в область турбулентного следа. Из области же следа линии тока в окружающее пространство уже не выходят. Таким образом, текущая мимо поверхности нагретого тела в пограничном слое жидкость попадает целиком з область следа, в котором и остается. Мы видим, что тепло оказывается распределенным в тех же областях, в которых имеется отличная от нуля завихренность. [29]
Согласно общей теории плоских течений и особенно согласно следствию уравнений Навье - Стокса d / dt vV2 [ 62, § 19.11 ], завихренность потока распространяется путем конвекции и диффузии в область следа. Таким образом, с самого начала своего образования след ограничен двумя тонкими вихревыми слоями одинаковой интенсивности и противоположного знака. [30]
Страницы: 1 2 3 4