Физическая область

Cтраница 1

Физические области ограничены осью s 0 н двумя ветвями гиперболы tu - m2p 2 ( рнс. [1]

Физическая область изменения переменных Q2 и v следует из очевидных неравенств Q2 0, v Q, тЕ и неравенства р / 2 ( P flr) 2 n2 2v - Q2 sm2 - Q2 / ( 2v): l, которое выражает тот факт, что масса рождаемого адронного состояния не может быть меньше массы нуклона. [2]

Сингулярности плоскости zj при фиксированном. [3]

Вне физической области ( - Kzf l) имеются: s - канальные полюса и точки ветвления при ZO1 и - канальные сингулярности при zt - 1 ( ср. [4]

В физической области п, р 0 состояние системы при любых начальных значениях плотностей дислокаций и границ характеризуется фазовой траекторией, стремящейся к фокусу F. При полном ее отсутствии ( р0 оо) верхнее седло 5 ( 0, / 0) смещается на бесконечность, фокус F перерождается в центр, а витки спирали-в замкнутые кривые, охватывающие его. При этом эволюция системы протекает по одной из замкнутых кривых, охватывающих центр. Включение процессов аннигиляции дислокаций, отражающееся спаданием параметра р0 оо, приводит к трансформации замкнутых интегральных кривых в витки спирали, число которых уменьшается с усилением аннигиляции. Поскольку каждый из витков отвечает провалу на зависимости Hv ( seM), то из рис. 73 следует, что в действительности спираль должна содержать небольшое число таких витков. [5]

В физической области важна неоднозначность выражения ( 28), связанная с возможностью замены коммутаторов в Т - произведении на антикоммутаторы и обратно. Ясно, однако, что в рассматриваемой здесь динамической НТП, подчиненной обязательному требованию о наличии правильного локального предела, эта неоднозначность не играет роли ввиду соображений непрерывности. [6]

В физических областях ( 10) амплитуда рассеяния, пропорциональная матричному элементу матрицы рассеяния, является комплексной величиной. [7]

Разумеется, физические области в плоскости ( s, t, и) для реакций, связанных 9-отражением, одинаковы. [8]

График Далица изменений 34, S45 и за при заданном SlZ. [9]

Показанная граница физической области определяется условием (1.7.24), в котором сделаны очевидные замены. [10]

Скачок в физической области правого разреза может быть в принципе найден из условия унитарности. Этот скачок, однако, при s 16m2 содержит амплитуды более сложных процессов. [11]

Так как в физической области s 0, то аргумент логарифма в (1.13) не обращается в нуль. [12]

Они всегда находятся вне физической области / - канала и, следовательно, представление ( 2.2. 19) справедливо в довольно малой области плоскости Мандельста-ма ( см. рис. 1.5) вне физической области / - канала. Это является большим препятствием для использования соотношений кроссинга. [13]

Энергетический обмен между взаимодействующими физическими областями, необходимой и достаточной причиной которого служит неодинаковость температур этих областей, называется теплообменом или теплопередачей. Именно в таком освещении будет строиться дальнейшее изложение. Микрофизическая трактовка процессов передачи тепла производится в курсах теоретической физики и здесь может быть затронута самым поверхностным образом. [14]

Таким образом, сингулярности в физической области возникают только тогда, когда соответствующая диаграмма Фейнмана отвечает реальному физическому процессу для классических точечных релятивистских частиц. Поэтому кажется, что микропричинность в теории S-матрицы требуется только в пределе принципа соответствия, когда квантовая механика переходит в классическую. [15]

Страницы: 1 2 3 4