Cтраница 2
Для тонких оболочек может оказаться законным для упрощения выражений (6.22) пренебрежение стоящими в скобках членами Ъг / В и & Z / A по сравнению с единицей, при этом получаем Р № Fat и Mfr. Для оболочек, представленных в таблице 6.2, члены Ъг / В и aizJA равны либо - нулю, либо отношению поперечной координаты z ( которая не, может быть более полутолщины оболочки) к радиусу кривизны. Если же упомянутые члены Удерживаются, то в выражениях для сил F будут присутствовать члены вида Ъ / В или а / А, умноженные на изгибные деформации, а в выражениях для моментов М аналогичные члены умножаются на мембранные деформации. [16]
Взаимодействие тонкой оболочки и жесткого бандажа рассматривается в [107, 135, 136] с учетом трения в зоне контакта. Решение строится разложением искомых функций в степенные ряды по нормальной к поверхности оболочки координате. [17]
Для тонких оболочек К 1, тем самым в системе (1.188) имеются члены, умноженные на малый параметр, что открывает возможности для построения ее приближенных решений. [18]
Для тонких оболочек подчеркнутые члены могут быть опущены. [19]
Для тонкой оболочки подчеркнутый множитель близок к единице и может быть опущен. [20]
Магнитоупругостъ тонких оболочек и пластин, Наука, Москва. [21]
Для тонких оболочек согласно (10.13) подчеркнутые в (11.32) члены могут быть опущены. [22]
Для тонкой оболочки допустимо пренебрежение изменением метрики пространства по ее толщине. [23]
Для тонкой оболочки учет моментов от поверхностной наг - рузки и моментов от сил инерции вносит в решение уточнения, сопоставимые с погрешностью исходных гипотез. [24]
Для тонкой оболочки эта велич-ина мала по модулю по сравнению с 2i, и ею можно пренебречь. [25]
Теория тонких оболочек [36] дает возможность учесть угол поворота кромки ( не принимая dsldz 0), ее кривизну и податливость статора, однако в этом виде решение представляется весьма сложным. [26]
Для тонких оболочек, например, обобщенные напряжения и скорости деформации определяются следующим образом. [27]
Для тонких оболочек положение оказывается иным. Ползучесть приводит к увеличению прогибов и перераспределению напряжений в оболочке, так что в определенный момент времени оболочка оказывается неустойчивой по отношению к мгновенным возмущениям, следующим закону упругости; таким образом, происходит упругая потеря устойчивости типа хлопка. В работе А. С. Вольмира и П. Г. Зыкина ( 1962) дается приближенное решение задачи об устойчивости сжатой цилиндрической панели. Предполагается, что форма поверхности прогиба сохраняется, но прогиб в результате ползучести растет. Изменение прогиба вследствие ползучести считается эквивалентным изменению начального прогиба. С другой стороны, для каждого значения сжимающей силы существует такой начальный прогиб, для которого эта сила является критической; время достижения величины этого эквивалентного начального прогиба принимается за критическое время. [28]
Теория тонких оболочек, кроме общих гипотез теории упругости, использует также предположение о прямых нормалях, применяемое в теории пластин: линейные элементы оболочки, нормальные к срединной поверхности, остаются прямолинейными и перпендикулярными к срединной поверхности и после ее деформации. Предполагается, что нормальные напряжения, перпендикулярные к срединной поверхности, пренебрежимо малы. [29]
Для тонких оболочек h / R мало и I составляет малую долю R % При h / Ri 100 / 0 1 R Если длина пути s по меридиану оболочки более 21, то взаимное влияние краев или моментных состоянии, исходящих от условий закрепления краев, отсутствует В этом случае оболочка считается длинной и краевые условия выполняются для каждого граничного среза отдельно. При нарушении условия L U оболочки подразделяются на оболочки средней длины и короткие, для которых выполнение краевых условий производится одновременно. [30]