Cтраница 3
Для тонких оболочек средней длины формула (8.44), содержащая малый множитель ( hlR) z приводит к значениям критических напряжений, существенно меньшим, чем две другие формулы. Но этот случай потери устойчивости почти не встречается в практике, так как в реальных конструкциях торцы оболочки обычно бывают закреплены. [31]
Наполняя тонкую оболочку газом, плотность которого меньше плотности атмосферного воздуха ( гелием, водородом или нагретым воздухом), можно достигнуть выполнения условия плавания тела в воздухе. [32]
Рассмотрим тонкую оболочку, срединная поверхность которой отнесена к линиям кривизны. [33]
Представим произвольную тонкую оболочку набором дискретных элементов Se, e E. [34]
Здесь рассматриваются тонкие оболочки, составленные изЖ анизотропных слоев. Тонкой будем считать оболочку, если ее относительная толщина h / R0 ( R0 - меньший из главных радиусов кривизны исходной поверхности оболочки) значительно меньше единицы. В качестве исходной поверхности примем внутреннюю поверхность какого-либо k - ro слоя или поверхность контакта слоев, которую отнесем к криволинейным ортогональным координатам (, otj, отсчитываемым вдоль линий главных кривизн. Введем некоторые обозначения: ht - толщина / с-го слоя; 6 - расстояние oi исходной поверхности до верхней границы / с-го слоя; AJ - параметры Ламе; А: - - кривизны координатных линий; щ, w - тангенциальные и нормальное ( прогиб) перемещения точек исходной поверхности; и - тангенциальные перемещения точек А: - го слоя. [35]
Атмосфера - сравнительно тонкая оболочка, окружающая Землю. [36]
Уравнения устойчивости тонких оболочек получим из нелинейных уравнений, используя статический критерий Эйлера. Подставляя в уравнения (2.14), (2.15) гл. [37]
Для деформирования тонких оболочек предполагается справедливой кинематическая гипотеза Кирхгофа-Лява, согласно которой [8, 17, 34, 55] - прямолинейные элементы оболочки, нормальные до деформации к срединной поверхности, остаются прямолинейными, нормальными к деформированной срединной поверхности и сохраняют свою длину. [38]
Линеаризованная теория тонких оболочек, основанная на гипотезе Кирхгофа-Лява. [39]
Рассматривается устойчивость тонкой оболочки в виде сферического сегмента, жестко закрепленного по краю, под действием внешней нагрузки, равномерно распределенной по поясу. Предельным переходом получено выражение верхней критической нагрузки для случая, когда нагрузка действует на всю поверхность сегмента. [40]
Модель теории тонких оболочек, предложенная в настоящей работе, позволяет представлять НДС оболочки в виде двумерного потока в слое, ограниченном поверхностями ( Л; - Л), а также вводить меньшую по сравнению с классической моделью ТТО степень усреднения компонент НДС. При этом становится возможным использовать действительно локальные свойства математической модели ( Д - 0), перейти к теории, рассматривающей третью квадратичную форму поверхности и упростить разрешающие уравнения, снизить их порядок, привести к инвариантному относительно преобразования координат виду. [41]
В теории тонких оболочек кинематические краевые условия характеризуют деформацию боковой поверхности тела, которая полностью определяется деформацией контура срединной поверхности и связанных с ним поперечных волокон. [42]
Анализ движения тонких оболочек может также быть основан, например, на модели цилиндрической ортотропной ( неизотропной) оболочки. К такой модели сводятся ряд реальных конструкций после пересчета соответствующих геометрических и жесткост-ных характеристик. Рассмотрим, например, цилиндрическую ортотропную композитную тонкую оболочку, которая состоит из линейно упругой однородной жесткой матрицы армированной линейно упругими гибкими нитями. [43]
Безмоментная теория тонких оболочек, очерченных по поверхностям вращения / / Прикл. [44]
Уравнения теории тонких оболочек - Прикл. [45]