Cтраница 3
Полученные формулы для перемещений принципиально отличаются от соответствующих формул, полученных для случая симметрично нагруженной изотропной оболочки вращения. Здесь, в отличие от задачи изотропной оболочки, каждое перемещение ( и, v, w) в отдельности зависит от всех трех компонентов ( X, Y, Z) внешней поверхностной нагрузки. Ua, V0 не могут быть определены без помощи соотношений ( 24) - ( 26), то каждая внутренняя сила ( 7, Г2, S) в отдельности тоже зависит от всех трех компонент внешней поверхностной нагрузки. Что же касается перемещений, то каждое из них, в случае статически определимой и в случае статически неопределимой задач, зависит от всех трех компонент внешней поверхностной нагрузки. [31]
В частном случае ортотропной оболочки в точках mt и тл тангенциальные перемещения о аналогично изотропной оболочке обращаются в нуль. [32]
Многочисленные исследования анизотропных слоистых оболочек вращения показывают, что, как и в случае изотропных оболочек, частное решение уравнения ( 89), отвечающее правой части уравнения, при достаточно плавном изменении внешней нагрузки может быть построено по безмоментной теории. [33]
Последний эффект является несколько необычным с точки зрения устоявшихся представлений, основанных на теории нелинейно-упругих изотропных оболочек, согласно с которыми большим уровням линейно-упругих напряжений в оболочке соответствует обычно большее их снижение вследствие учета нелинейных свойств изотропного материала. Этот и другие подобные эффекты можно объяснить особыми для данных КМ [1] соотношениями между компонентами тензора анизотропии нелинейных свойств, которые оказываются существенными на заключительной стадии деформирования. Эффекты относительно выравнивания окружных напряжений на контуре отверстия можно интерпретировать как увеличение подкрепляющего действия сплошных торцевых частей цилиндрической оболочки на послабленную отверстием среднюю часть вследствие более жесткого модуля вдоль оси цилиндра. [34]
Безмоментная теория анизотропных оболочек строится на тех же принципиальных положениях, что и безмоментная теория изотропных оболочек. [35]
Граничные условия, как и в общем случае, ничем не отличаются от граничных условий изотропной оболочки вращения. [36]
Ставски [262] распространил также на случай анизотропного слоистого материала нелинейную теорию, предложенную Рейссне-ром [233] для осесимметрично нагруженных однородных изотропных оболочек вращения. [37]
Между внутренними силами Nlt N2, S12 и осевыми деформациями s, e2, Yi2 в упругой безмоментной изотропной оболочке существует зависимость типа закона Гука. [38]
Ehm / Rz - заменяют величинами D и Eh / R2, соответствующими жесткости на изгиб и растяжение изотропной оболочки. [39]
Как уже отмечалось в предыдущем разделе, выражения для упругих усилий анизотропной слоистой оболочки совпадают с соответствующими формулами для изотропной оболочки. [40]
Видно, что учет ортотропии приводит к небольшому увеличению вала вдавливания и уменьшению изменения ПЗО по сравнению со значениями для изотропной оболочки. [41]
Операторным методом и методом предельного перехода получены точные и приближенные уравнения обобщенной теплопроводности для анизотропных и изотропных пластинок и стержней, изотропных оболочек с внутренними источниками тепла. Выведены уравнения связанной и несвязанной термоупругости анизотропных и изотропных пластинок [19-21], несвязанной термоупругости изотропных стержней и оболочек. Для изотропных пластинок с криволинейным краем сформулированы условия теплообмена на подкрепленном крае и условия неидеального теплового контакта. Сформулированы термомеханические граничные условия для определения обобщенных динамических температурных напряжений на стыке пластинок и подкрепляющих стержней, пластинок и стержневых включений, пластинок и круговых включений. [42]
Рассматривая формулы ( 19) - ( 21), легко заметить, что они ничем не отличаются от соответствующих формул изотропных оболочек. [43]
Наконец, для полноты картины укажем, что граничные условия в теории анизотропных оболочек ничем не отличаются от соответствующих граничных условий теории изотропных оболочек. [44]
В области теории многослойных анизотропных оболочек многие вопросы еще ждут решения, хотя путь этого решения заложен в известной мере достижениями теории однородных изотропных оболочек. Отметим здесь только некоторые из этих вопросов, которые представляются наиболее существенными: 1) какими уравнениями можно описать медленно изменяющиеся напряженные состояния. Сен-Венана порождает конкретная теория многослойной оболочки. При этом нельзя упускать из виду реальные возможности определения 3 - f - 2п коэффициентов упругой заделки на каждом краю: именно здесь существует большой разрыв между теорией и практикой. [45]