Cтраница 3
Поскольку радиус пор меняется непрерывным образом, то переходы пор из класса в класс могут осуществляться только между соседними класы сами. По этой причине переход, например, из класса 1 в класс 3 сразу невозможен. [31]
Если компакт Y является непрерывным образом нароста сХ с ( Х) компактификаций сХ локально компактного хаусдорфова пространства X, то у пространства X есть компактификация с Х сХ, нарост которой гомеоморфен У. [32]
Нормальное пространство, являющееся непрерывным образом вещественно полного пространства при открытом отображении, может не быть вещественно полным. [33]
Как мы уже знаем, непрерывный образ бикомпактного пространства бикомпактен, однако оказывается, что непрерывный образ локально бикомпактного пространства, вообще говоря, не локально бикомпактен. В этой связи представляет интерес следующее предложение. [34]
Показать на примере, что непрерывный образ открытого множества не обязан быть открытым множеством. [35]
Нетрудно видеть также, что непрерывный образ компакта есть компакт. Заметим, что если X и Y - числовые множества, то приведенное определение совпадает с известным из курса математического анализа определением непрерывности функции. [36]
Под непрерывной замкнутой кривой понимают однозначный и непрерывный образ окружности. [37]
Показать на примере, что непрерывный образ неограниченного замкнутого множества на числовой прямой не обязательно является замкнутым множеством. [38]
Дугой в топологическом пространстве называется непрерывный образ сегмента числовой прямой; концами дуги называются образы концевых точек сегмента. [39]
Класс А-множеств совпадает с классом непрерывных образов В-множеств. [40]
Класс А-множеств совпадает с классом непрерывных образов множества иррациональных чисел. [41]
Продолжим функцию / на D непрерывным образом. [42]
Линия точек Кюри может перейти непрерывным образом в линию обычных фазовых переходов между теми же двумя фазами. [43]
С, который может быть непрерывным образом стянут в точку, и любой поверхности S, натянутой на этот контур. [44]
Оно может быть либо продолжено непрерывным образом до центра г О и соответствует тогда хорошо известному случаю распространения волны детонации от точечного ( или линейного) поджигающего источника, либо может соединяться через скачок уплотнения с течением сжатия и продолжаться до поверхности сферического или цилиндрического поршня, расширяющегося в газе с постоянной скоростью, меньшей чем та, при которой во всей области между волной детонации и поршнем осуществляется течение сжатия. Эти автомодельные течения аналогичны изучавшимся в работах [2, 3] стационарным автомодельным течениям за конической детонационной волной. [45]