Обтекание - сфера
Cтраница 1
Обтекание сферы реальным потоком вязкой жидкости существенно отличается от описанного теоретического, так как сфера является неудобообтекаемым телом и влияние вязкости и вихре-образования в этом потоке весьма велико. [1]
Обтекание сферы рассматривается безотрывным на основании того, что пульсация скорости набегающего потока приводила к турбу-лизации ламинарного слоя, в результате чего точка отрыва сдвигалась в кормовую область, расположенную в окрестности задней критической точки скорости. [2]
Обтекание сферы электрически заряженной дисперсной средой при больших запирающих потенциалах на поверхности сферы / / Изв. [3]
Обтекание сферы при малых, но конечных значениях чисел Re исследовалось Уайтхедом [2], который к решению уравнений На-вье - Стокса применил метод последовательных приближений, разлагая поле потока в ряд по степеням критерия Рейнольдса. [4]
Обтекание сферы реальным потоком вязкой жидкости существенно отличается от описанного теоретического, так как сфера является неудобообтекаемым телом и влияние вязкости и вихре-образования в этом потоке очень велико. [5]
Обтеканию сферы при указанных значениях параметров аналогичен процесс обтекания газовой струи реактивного двигателя КА на высоте 200 км. Головная часть факела до участка с поперечными размерами - 1 км имеет концентрацию, превосходящую ионосферную. Как показывают результаты расчетов, проведенных в § 2.3, при этих условиях около половины молекул налетающего потока отражаются от факельного тела. Этой величины достаточно, чтобы создать заметное уплотнение газа ионосферы в окрестности конуса Маха. [6]
Теория обтекания сферы вязкой жидкостью при больших числах Re не разработана, поэтому в этом случае сопротивление сферы может быть определено только из опыта. [7]
 |
Распределение давления вдоль меридиана сферы при обтекании ее вязкой ( кривая 7 и идеальной ( кривая 2 жидкостями. [8] |
При обтекании сферы идеальной жидкостью давление максимально в лобовой точке ( точка 1), затем оно быстро падает, и в миделевом сечении 2 - 2 наблюдается максимальное разрежение. В случае вязкой жидкости ( при Re 1) давление на поверхности сферы, достигнув максимального значения в точке 1, непрерывно падает вдоль меридиана сферы, так что в миделевом сечении ра р, а в кормовой точке 3 имеет место максимальное разрежение. [9]
При обтекании сферы реальной вязкой жидкостью поле скоростей и давлений на поверхности сферы существенно отличается от приведенного выше. [10]
При обтекании сферы ( k 1 4) существуют все три типа М - областей. [11]
Конечно, обтекание сферы носит менее стесненный характер по сравнению с обтеканием цилиндра. Кроме того, нужно принимать во внимание сверхзвуковой режим течения. [12]
Таким образом, обтекание сферы может быть представлено в виде наложения двух таких течений. [13]
На рис. 2 изображено обтекание сферы и сферы-цилиндра; штрихами проведены характеристики, идущие из точки разрыва кривизны поверхности. [14]
В настоящей главе исследуется обтекание одиночной сферы и системы дисперсных частиц с помощью уравнений Навье - Стокса, записанных в форме Гельмгольца. Это обеспечивает определенные удобства при проведении численных решений на ЭВМ. Уравнения движения в форме Гельмгольца могут быть получены из обычных уравнений Навье - Стокса с помощью некоторых векторных операций. [15]
Страницы: 1 2 3 4