Cтраница 4
Из зависимости ( 7 - 139) следует, что максимальное значение отношения uslu0 для случая обтекания сферы меньше, чем для обтекания цилиндра. Это объясняется меньшим стеснением потока, которое вносит сфера, имеющая конечный объем, чем стеснение, вносимое цилиндром, объем которого бесконечен. [46]
Такое решение при подходящем выборе окружности, с которой сходит поверхность разрыва, лучше соответствует действительной картине обтекания сферы ( по крайней мере в близкой к обтекаемой сфере области) при небольших значениях числа Маха и больших значениях числа Рей-нольдса, когда происходит отрыв потока с поверхности тела и за телом образуется зона со сравнительно небольшими скоростями газа и, следовательно, с малыми значениями градиента давления. [47]
При этом условии можно с разумным приближением принять, что поле скоростей в жидкости описывается формулами (5.10) для обтекания сферы идеальной жидкостью. [48]
Если точка расщепления не находится в области влияния зоны дозвукового течения за детонационной волной, то при расчете обтекания сферы с расщеплением детонационной волны течение перед начальной характеристикой волны разрежения, идущей из точки расщепления, очевидно, сохранится тем же, что и без расщепления. Поэтому расчет такого течения может быть осуществлен обычными методами. [49]
Теперь несложно найти распределение давления в потоке, касательное напряжение на границе сферы и полную силу сопротивления при обтекании сферы. [50]
Отбрасывание этого члена соответствует предположению, что течение ползущее, сделанному в разделе 2.6 при выводе закона Стокса для обтекания сферы. [51]
Решение уравнений Навье - Стокса при Re 100 можно найти также в работе Симуни [25], где стационарная задача обтекания сферы рассмотрена с использованием разностной схемы для нестационарных уравнений методом установления. [52]
Кроме схем, показанных на рис. 3.17.1 6, в, возможны и рассматриваются в теории различные другие схемы обтекания сферы идеальным газом с разрывами. [53]