Обтекание - сфера
Cтраница 2
Вихревое движение жидкости при обтекании сферы подсказывает путь решения уравнений сохранения. [16]
 |
Распределение давления вдоль меридиана сферы при обтекании ее вязкой ( кривая 7 и идеальной ( кривая 2 жидкостями. [17] |
Очевидно, что при обтекании сферы вязкой жидкостью равнодействующая сил давления не обращается в нуль, ее направление совпадает с вектором скорости жидкости. В рассматриваемом случае эта равнодействующая F совпадает с равнодействующей нормальных напряжений Fn на поверхности сферы. [18]
 |
Внешнее обтекание трубы ( сферы с образованием спутно-го следа в кормовой зоне ( Re ReKp 200. [19] |
Аналогичная картина наблюдается при обтекании сферы или другого тела плохо обтекаемой формы. [20]
 |
Застойная зона у точки соприкосновения частиц.| Распространение метки в зернистом слое при ламинарном ( б и вихревом ( а режимах течения. [21] |
Известно, что при обтекании одиночной сферы уже при числах Рейнольдса порядка нескольких десятков у тыльной стороны сферы образуются турбулентные вихри. [22]
Это возможно только при при обтекании сферы. Рейнольдса, когда жидкость лишена инерции. Экспериментальное наблюдение приболев высоких числах Рейнольдса свидетельствует о наличии асимметрии, проявляющейся в формировании вихрей и в существовании следа за кормовой частью сферы. [23]
 |
Зависимость коэффициента лобового сопротивления от числа Рейнольдса для сферической частицы. [24] |
Магнуса и аэродинамического сопротивления при стоксовском обтекании сферы; со 0 5ргас1 и - частота вращения частицы, выраженная через скорость течения газа и; р и ц /; - плотность и вязкость газа соответственно; г и d4 - радиус и диаметр частицы. [25]
В настоящей работе приведены примеры расчета обтекания сферы горючей смесью с детонационной волной в случае, когда волна не расщепляется. Проанализировано течение вблизи точки расщепления волны детонации для случая, когда расщепление происходит там, где скорость газа за волной больше скорости звука. [26]
По изложенной схеме были проведены расчеты обтекания сферы стехиометрической водородно-воздушной смесью в широком диапазоне изменения параметров набегающего потока и размеров сферы. Использовалась трехлучевая схема ( п 2), дающая сравнительно невысокую точность решения, достаточную, однако, как показали оценки, для получения основных сведений о течении. [27]
Этот парадокс имеет место и при обтекании сферы. Действительно, рассмотрим течение, которое является результатом наложения осесимметричпых течений поступательного потока (164.62) и диполя (164.64), ось которого направлена противоположно скорости поступательного потока. [28]
Рассмотрим основные эффекты, возникающие при обтекании одиночной сферы бесконечным потоком жидкости. Эти эффекты, конечно, сохраняются и в дисперсных смесях, а в смесях с малой объемной концентрацией дисперсной фазы сс2 количественно описываются формулами, полученными для обтекания одиночной сферы. [29]
Рассмотрим основные эффекты, возникающие при обтекании одиночной сферы бесконечным потоком жидкости. Эти эффекты, конечно, сохраняются и в дисперсных смесях, а в смесях с малой объемной концентрацией дисперсной фазы а2 количественно описываются формулами, полученными для обтекания одиночной сферы. [30]
Страницы: 1 2 3 4