Обтекание - тело - вращение
Cтраница 1
Обтекание тел вращения, Прикладн. [1]
Обтекание тел вращения, Прикл. [2]
Обтекание тел вращения; Прикл. [3]
Рассмотрим обтекание тела вращения или плоского контура сверхзвуковым потоком. [4]
Рассматривая обтекание тела вращения под малым углом атаки ( рис. 96), естественно предположить, что поток будет мало отклоняться от основного осесимметричного течения. [5]
Для осеснмметрнчиого обтекания тела вращения формула ( 123 3) справедлива для всех вообще г вплоть до самой поверхности тела. [6]
Расчет обтекания тел вращения большого удлинения может быть произведен приближенным методом, значительно более простым, чем изложенный в предыдущих параграфах. [7]
Расчет обтекания тел вращения большого удлинения может быть произведен приближенным методом, значительно более простым, чем приведенный в предыдущих параграфах. [8]
 |
Кривые лобового сопротивления тел вращения. [9] |
При обтекании тела вращения, перед которым возникает криволинейный скачок уплотнения, характер течения иной. В связи с тем, что вдоль скачка угол его наклона неодинаковый, различны значения р0 и энтропии Зз для соответствующих линий тока. [10]
Удобно описывать обтекание тела вращения при помощи систе. А именно обозначим через п вектор внешней нормали в точке поверхности тела, а через s единичный тангенциальный вектор, как показано на рис. 4.5.1. Благодаря симметрии эти векторы непременно лежат в меридиональной плоскости. Направление s выбираем таким, чтобы система единичных векторов ( n, s, ifp) была правой. Этим величинам больше соответствуют символы Ып и 6ZS, принятые в приложении А, однако они более громоздки. [11]
При исследовании обтекания тел вращения в идеальной жидкости применяются как методы, основанные на построении течения по особенностям, так и методы, использующие непосредственное разложение в ряд решения уравнения Лапласа. [12]
Рассмотрим схему обтекания тела вращения ( рис. 10.37) сверхзвуковым невязким потоком газа. Перед таким телом возникает головной конический ( присоединенный) скачок уплотнения, простирающийся до места его пересечения ( точка К) с прямолинейной волной слабых возмущений ( характеристикой), выходящей из точки А сопряжения конуса с цилиндром. [13]
В случае обтекания тонкого удлиненного тела вращения система уравнений пограничного слоя (10.2) - (10.6) также может быть приведена к системе уравнений, аналогичной двумерному течению, с помощью преобразования координат, несколько отличающегося от преобразования Степанова - Манглера. [14]
Осесимметричные течения, или обтекание тела вращения параллельно его оси вращения, представляют пример трехмерных течений, которые могут быть охарактеризованы при помощи единственной скалярной функции тока, как это имеет места и в случае двумерных течений. Разделение переменных в этом случае возможно для более широкого класса систем ортогональных координат, что обсуждается в гл. В другом общем методе получения решений линеаризованных уравнений движения используются обобщенные функции Грина. Так как получаемые решения содержат интегралы, они во многих случаях не так удобны, как решения в виде рядов. В других более специальных методах используются зеркальные отражения и аппарат вариационного исчисления. В последующих разделах этой главы некоторые из этих методов рассматриваются подробно, причем особое внимание уделяется тем из них, которые наиболее широко используются для целей этой книги. [15]
Страницы: 1 2 3 4