Cтраница 2
Другой подход к построению обтекания тел вращения в несжимаемой жидкости связан с представлением решения уравнения Лапласа в форме ряда частных решений. Каждый член этого ряда является произведением функций Лежандра первого и второго рода. [16]
Важное значение для общей теории обтекания тел вращения имеют работы, посвященные исследованию произвольного ( неустановившегося) движения таких тел. Для этого случая им были даны формулы, выражающие силы и моменты, действующие на тело вращения, через присоединенные моменты инерции. Полученные в этой работе формулы для распределения поперечных нагрузок по длине тела вращения позволили уточнить силы, действующие на корпус дирижабля для ряда режимов, в первую очередь для стоянки на мачте в порывистый ветер. [17]
Разработан новый аналитический метод расчета обтекания тел вращения и плоских контуров потоком идеального газа с большой сверхзвуковой скоростью. Метод основан на представлении решения уравнений газовой динамики в виде рядов по степеням ( 7 - 1) 7 ( 7 1) 5 где 7 - отношение теплоемкостей. Получены в общей форме выражения первых двух членов этих рядов для основных газодинамических величин: составляющих скорости, давления и плотности. Точность приближенных решений, основанных на сохранении первых двух членов рядов, оценена путем их сравнения с точными решениями для обтекания клина и конуса. [18]
Заметим, что уравнение (7.7.26), определяющее обтекание тела вращения, удобно для построения формы этого тела. [19]
Наиболее простым способом решения задачи об обтекании тела вращения с помощью распределенных особенностей является распределение этих особенностей на оси вращения. Такой способ применим для тонких, плавных тел вращения, не имеющих резкого изменения кривизны обвода. [20]
Аналогичная ситуация имеет место и при обтекании осе-симметричного тела вращения под нулевым углом атаки потоком несжимаемой жидкости с учетом сильного вдува. [21]
Экспериментально удобнее изучать стационарные детонационные волны при обтекании тел вращения, а не профилей. В связи с этим в настоящей работе рассмотрен простейший случай обтекания тела вращения - симметричное обтекание круглого конуса. [22]
С практической точки зрения наиболее важным случаем является обтекание тела вращения потоком жидкости, параллельным его оси симметрии. Они характеризуются существованием функции тока. В данной главе будут найдены некоторые точные решения для течений этого типа. [23]
Наиболее удобной системой координат для описания течений при обтекании тел вращения и, в частности, осесимметричных течений являются цилиндрические координаты х, у, Q. За ось х выбирается ось симметрии тела вращения, ось у нормальна оси х в меридианной плоскости, в - угол между рассматриваемой меридианной плоскостью х, у и некоторой фиксированной меридианной плоскостью. [24]
Аналогичным образом выводятся уравнения пограничного слоя и при обтекании тела вращения потоком газа при нулевом угле атаки. [25]
Изложенный в предыдущих параграфах метод исследования продольного и поперечного обтеканий тел вращения, основанный на непосредственном решении уравнения Лапласа в эллиптических координатах, не является единственным методом решения этой задачи. Первоначально формы обтекаемых тел вращения для дирижаблей определялись наложением однородного, параллельного некоторой оси потока на поток от системы источников ( стоков), распределенных вдоль той же оси. Для этой цели применялись вначале дискретные особенности потока - системы источников ( стоков) нли диполей, а впоследствии - непрерывные их распределения. [26]
Изложенный в предыдущих параграфах метод исследования продольного и поперечного обтеканий тел вращения, основанный на непосредственном решении уравнения Лапласа в эллиптических координатах, не является единственным методом решения этой задачи. Первоначально формы обтекаемых тел вращения для дирижаблей определялись наложением однородного, параллельного некоторой оси потока на поток от системы источников ( стоков), распределенных вдоль той же оси. Для этой цели применялись вначале дискретные особенности потока - системы источников ( стоков) или диполей, а впоследствии - непрерывные их распределения. [27]
Можно предполагать, что симметрично осевой поток имеет место всегда при обтекании тела вращения вдоль его оси. [28]
Покажем, что, как и в случае плоских течений, в линейной теории обтекания тел вращения можно сформулировать законы подобия, аналогичные законам подобия Прандтля - Глауэрта и Аккерета. [29]
С осесимметричными течениями мы часто имеем дело на практике: например, при изучении течений в трубах и каналах, а также при обтекании тел вращения без угла атаки. [30]