Обтекание - тело - вращение
Cтраница 3
Основные уравнение и их решение. Рассмотрим обтекание тела вращения или плоского контура сверхзвуковым потоком. [31]
Экспериментально удобнее изучать стационарные детонационные волны при обтекании тел вращения, а не профилей. В связи с этим в настоящей работе рассмотрен простейший случай обтекания тела вращения - симметричное обтекание круглого конуса. [32]
Изложение вопроса о влиянии сжимаемости газа при до - и сверхзвуковых скоростях на пространственное обтекание тел идеальным газом выходит за пределы настоящего курса. За последнее время такие основные в этой области проблемы, как осесимметричное и наклонное обтекание тел вращения ( например, снаряда) и обтекание крыла конечного размаха, подробно исследованы многими учеными. Методы решения нелинеаризированных пространственных задач изложены в Теоретической гидромеханике Кибеля. [33]
Как уже отмечалось в главе VI, такой случай имеет место при обтекании тел вращения сверхзвуковым однородным потоком, когда впереди тела образуется криволинейная поверхность ударной волны. [34]
Здесь, как и в начале века, основными проблемами были общие вопросы теории ударных волн, разработка экспериментальных методов, исследование течений в соплах, диффузорах, изучение обтекания тел вращения, а с 40 - х годов появилась новая задача сверхзвукового обтекания крыльев. [35]
Манера изложения материала подчинена строгой внутренней логике по схеме от простого к сложному и от общего к частному. После сравнительно краткого, но вполне строгого и понятного описания основополагающих принципов, занимающего три первые главы книги, авторы последовательно рассматривают простейшие осесимметричные течения, в том числе возникающие при обтекании тел вращения, и затем переходят к очень важным задачам о движении в неограниченной жидкости единичных частиц произвольной формы. Полученные в этих главах результаты позволяют естественным образом перейти к описанию методов решения задач о движении групп из нескольких частиц, а также о влиянии на такое движение стенок, ограничивающих жидкость. Изложение этого материала во многом основано на оригинальных исследованиях частных задач, многие из которых принадлежат авторам. [36]
Задача обтекания профиля заданной формы решается классич. Обтекание тел вращения под нулевым углом атаки определяется классич. Неймана для уравнения Лапласа. При использовании ЭВМ эти приемы теряют свой смысл, так как точные численные методы решения указанных задач относятся к простейшим задачам вычислительной математики. [37]
Тогда, согласно (7.25), деформация тела состоит в повороте жесткого тела около его вершины в меридианной плоскости х, у. В таком приближении мы приходим к следующему выводу. При обтекании острого тела вращения сверхзвуковым потоком под малым углом атаки образуется такая же ударная волна, как и при осесимметричном обтекании с той же скоростью. Но при этом в плоскости х, у ось симметрии тела оказывается повернутой к оси симметрии ударной волны на угол, пропорциональный углу атаки. [38]
Изложен новый метод расчета обтекания осесимметричных тел и плоских контуров потоком идеального газа при больших сверхзвуковых скоростях. Метод основан на представлении решения уравнений газовой динамики в виде рядов по степеням малого параметра е ( j - 1) / ( 7 1), где 7 - - отношение теплоемкостей. В качестве примера приложения метода приведено подробное решение задачи об обтекании тела вращения в виде усеченного конуса с протоком. Область применения метода и его точность оценены путем сравнения приближенных решений с известными точными решениями задач об обтекании сверхзвуковым потоком клина и конуса. [39]
Наряду с исследованиями плоских потенциальных течений сжимаемого газа в описываемый период времени был выполнен также ряд работ, посвященных исследований пространственных дозвуковых течений. Сюда относятся работы, связанные с аэродинамикой тел вращения и крыльев конечного размаха в дозвуковом потоке. Христиановичем ( 1940) было дано обобщение разработанного им метода на случай обтекания тела вращения, сводящее задачу к расчету некоторого фиктивного течения несжимаемой жидкости с последующим пересчетом скоростей и определением формы тела в физической плоскости. Этот метод получил свое дальнейшее развитие в работе И. И. Этермана ( 1947), где для случая эллипсоида вращения была доведена до конца задача первого приближения. [40]
Устойчивость ламинарного пограничного слоя на теле вращения, обтекаемом в осевом направлении, исследована И. Выяснилось, что если отношение толщины пограничного слоя к радиусу кривизны стенки меньше единицы, то для пограничного слоя на теле вращения получается такое же дифференциальное уравнение возмущающего движения, как и для плоского случая. Следовательно, все результаты, полученные для плоских пограничных слоев, могут быть перенесены на обтекание тел вращения. [41]
В работе [52] аналогичные результаты получены для треугольного крыла и пластины, обтекаемой со скольжением, когда набегающий поток направлен не по нормали к передней кромке пластины. Установлено, что интенсивность распространения возмущений вверх по потоку возрастает с увеличением угла скольжения. Заметим, что для окончательного решения задачи о течении на треугольном крыле необходимо рассмотреть вопрос о выполнении граничных условий в плоскости симметрии. Существенный интерес представляет исследование обтекания тел вращения гиперзвуковым потоком вязкого газа, проведенное в работе [53] для всех режимов взаимодействия - от слабого до сильного. [42]
 |
Распределение скоростей при плоском и пространственном течении в окрестности критической точки ( также. [43] |
Совершенно аналогичным способом можно получить точное решение уравнений Навье - Стокса и для пространственного осесимметричного течения в окрестности критической точки. При таком течении жидкость набегает на стенку г перпендикулярную к направлению течения, и оттекает от критической точки вдоль этой стенки во все стороны по радиусам. Такое течение получается также при обтекании тела вращения в направлении, параллельном оси вращения, в ближайшей окрестности передней точки тела, являющейся в данном случае критической точкой. [44]
 |
Решение задачи о расширении порш-ня методом интегральных соотношений. [45] |
Страницы: 1 2 3 4