Cтраница 1
Рассеивающий объект должен быть хорошо освещен. В этих целях применяют специальные осветительные устройства различного типа. Осветители являются неотъемлемой частью всякой установки для получения спектров рассеяния. [1]
Если рассеивающий объект имеет большие скорости, порядка сотен и тысяч метров в секунду, использование оптического гетеродинирования и применение электронных методов обработки сигнала затруднительны, так как доплеровская частота при таких скоростях лежит в диапазоне сотен мегагерц. [2]
Колебания рассеивающих объектов упрощают расчеты импульсных и частотных переходных характеристик рассеяния, необходимых для анализа отраженных сигналов с временным или пространственным сжатием. С помощью этих характеристик и обобщенной функции неопределенности удается проследить изменение разрешающей способности приемной системы в зависимости от дисперсии скорости колебаний рассеивающего объекта. [3]
Голограмма диффузно рассеивающего объекта или объекта, полученного через рассеиватель ( например матовое стекло), обладает всеми рассмотренными ранее свойствами, характерными для голограмм трехмерных объектов. Главным из этих свойств является то, что излучение от каждой точки объекта распределено по всей голограмме и, следовательно, каждый малый участок голограммы содержит информацию о всем объекте. Этот недостаток также устраняют, располагая на пути объектного пучка диффузор. Однако в некоторых особых случаях, как мы увидим далее, при получении голограммы необходимо создавать направленное, а не диффузное освещение. [4]
При отсутствии рассеивающего объекта в оптическом дифракционном порядке восстанавливается изображение источника звука. Это свойство дифракции может быть использовано для исследования характеристик ультразвуковых излучателей. При дифракции светового зонда на гармонической ультразвуковой волне, возбуждаемой плоским излучателем, в t 1 порядках дифракции возникают распределения интенсивности света, пропорциональные интенсивности ультразвукового поля в среднем сечении. Причем это правило соблюдается как для ближней, так и для дальней зоны ультразвукового излучателя. [5]
Большой класс рассеивающих объектов может быть представлен в виде совокупности отдельных центров рассеяния и описан локальными характеристиками рассеяния. Эти величины было предложено использовать в качестве признаков распознавания. Были представлены экспериментальные результаты по распознаванию объектов простейших геометрических форм по их изображениям, полученным методом радиоголографии Фурье в условиях безэховой камеры. Доказана высокая эффективность предложенного метода распознавания. [6]
Микрошероховатости, характеризующие рассеивающий объект, действуют как отдельные диафрагмы. Излучаемый ими свет охватывает все пространство, в результате чего световая информация, соответствующая каждой точке, распределена по всей поверхности голограммы. Это делает несущественным влияние отдельных мелких дефектов. [7]
Будем полагать, что рассеивающий объект представляет собой точечный отражатель, движущийся прямолинейно и равномерно. [8]
Будем полагать, что рассеивающий объект образован множеством элементарных отражателей, расположенных друг от друга на расстоянии много меньше длины волны. [9]
Для суждений о природе рассеивающего объекта вопрос об Интенсивностях рассеиваемых лучей играет столь же фундаментальную роль, как и вопрос об углах рассеяния, который был выше выяснен. Поэтому требуется дальнейшее рассмотрение теории рассеяния. [10]
В голографической интерферометрии диффузно рассеивающих объектов, на первый взгляд, ситуация выглядит по-другому - для наблюдения интер-ферограмм не требуется проведения специальной пространственной фильтрации. [11]
Возможность измерения поворотов диффузно рассеивающих объектов независимо от их поступательного смещения методами голографическои и спекл-интерферометрии основана на известном свойстве пространственной инвариантности оптического преобразования Фурье. Поперечное смещение исходной функции приводит к появлению линейного фазового множителя в выражении для комплексной амплитуды в фурье-плоскости. При переходе от комплексной амплитуды к интенсивности ( при регистрации спекл-структуры) фазовый множитель выпадает. При голографическои же регистрации этот фазовый множитель сохраняется, и для устранения его влияния необходимым является выделение в фурье-плоскости участка светового поля, в пределах которого фазовый множитель меняется незначительно. [12]
Функция неопределенности применима, когда рассеивающий объект представляет собой точечный отражатель, движущийся равномерно и прямолинейно. Только в этих случаях отраженный сигнал отличается от зондирующего лишь временем прихода и частотой несущей. Такая ситуация в целом весьма искусственная и нарушается всякий раз, когда длительность зондирующего сигнала оказывается сопоставимой со временем распространения волны вдоль объекта. Кроме того, детерминированная функция неопределенности не может служить характеристикой рассеяния сложного объекта, отраженное поле от которого имеет случайный характер. Указанные ограничения функции послужили поводом для поиска иной функции, которая, с одной стороны, сохраняла бы свойства функции неопределенности, а с другой - была бы пригодна для описания свойств случайного поля. [13]
Виртуальные источники формируются на поверхности рассеивающего объекта полем падающей волны. Этим они отличаются от физических источников поля. [14]
Совершенно другим является случай, когда рассеивающий объект состоит из множества отдельных одинаковых малых частиц, но расположенных по отношению к падающему лучу совершенно беспорядочным образом. Сюда относится прежде всего тонкая струя пара какого-либо летучего вещества, состоящего из одинаковых молекул. Но можно сюда отнести и любое поликристаллическое вещество с совершенно беспорядочной ориентировкой кристаллитов, конечно, достаточно чистое. [15]