Cтраница 2
Характер рассеяния рентгеновых лучей зависит от рассеивающего объекта. [16]
Таким образом, если спеклограмма диффузно рассеивающего объекта регистрируется в плоскости его резкого изображения ( ZH 0), то различные поперечные моды оказываются локализованными на изображении, и в результате перекрестной интерференции внутри каждой моды на соответствующем участке регистрирующего материала образуется высококонтрастная ( в силу сохранения пространственной когерентности на каждом таком участке) спекл-структура. В результате каждая такая структура воспроизводит изображение соответствующего участка объекта, так что при восстановлении наблюдатель видит изображение всего объекта, промо-дулированное ( пространственно) структурой поперечных мод лазерного пучка, использовавшегося при регистрации голограммы. [17]
Несинфазное суммирование волн вне отражающих и рассеивающих объектов, приводит к практически полному исчезновению их влияния. Тем не менее, для систем с низкой и / или неравномерной кратностью наблюдения вопрос снижения влияния артефактов миграции остается нерешенным. Кроме того, этот вопрос актуален при применении фокусирующих преобразований в силу значительно более низкой энергии рассеянных волн по сравнению с отраженными волнами. [18]
Особый интерес представляет случай, когда рассеивающим объектом является идеальный кристалл. [19]
Случайный характер ЭПР обусловлен главным образом качкой рассеивающих объектов даже в тех случаях, когда ее амплитуда не превышает единиц градусов. Действительно, для возникновения флуктуации ЭПР достаточно, чтобы расстояния от точки наблюдения до отдельных элементов отражающей поверхности объекта изменялись во время качки на величину порядка длины волны поля. Если локация объектов производится в сантиметровом диапазоне волн, то рассматриваемые изменения расстояний представляются вполне реальными даже при незначительной качке объектов. [20]
В целях наилучшего использования излучения источника для освещения рассеивающего объекта применяют специальные осветительные устройства различного типа. Такие устройства - осветители - являются неотъемлемой частью всякой установки для получения спектров рассеяния. Интенсивность рассеянного света весьма мала по сравнению с интенсивностью возбуждающего излучения и составляет лишь ничтожную долю последнего. Так, например, спектры рассеяния парафинового углеводорода могут быть получены при помощи спектрографа с относительным отверстием 1: 6 на фотоматериалах высокой и высшей чувствительности за вре-тя экспозиции порядка одного или нескольких часов. Если при тех же условиях отобразить на щель ртутную лампу, то спектр такой же плотности может быть получен меньше чем за 0 01 сек. [21]
Флуктуации угла прихода отраженной волны обусловлены изменением ориентации рассеивающего объекта ( например. [22]
Весьма существенной с точки зрения получения го-лографических изображений сильно рассеивающих объектов является присущая волоконным жгутам исключительно высокая светособирательная способность. [23]
Но количественное усложнение - переход от простой линейной последовательности рассеивающих объектов ( щелей) к сложнейшему пространственному рисунку атомов, берущих на себя роль рассеивающих центров, - воистину грандиозное. [24]
Имеется в виду интерференция электронов, рассеянных различными электронами рассеивающего объекта. [25]
I и II при обсуждении не учитывалось влияние симметрии рассеивающего объекта, например атома, иона или молекулы, на свойства рассеянного света. Тем не менее интуитивно можно предполагать, что комбинационное рассеяние такой молекулы, как ССЦ, может отличаться от рассеяния молекулы СНС13 не только потому, что атом водорода замещает атом хлора в ССЦ, но и из-за того, что их симметрия различна. Различие симметрии проявляется, например, в отсутствии оси вращения третьего порядка вокруг какой-либо из связей С - С1 в молекуле СНС13, в то время как в молекуле ССЦ имеются четыре такие оси вращения. Более важно то, что симметрия определяет, какие из шести элементов симметричного тензора и трех элементов антисимметричного тензора отличны от нуля. Интересная сторона применения теории групп состоит в том, что о тензоре рассеяния при математическом представлении его элементов можно получать, не входя в детали, значительную информацию. В частности, вышесказанное справедливо в отношении вывода правил отбора для комбинационного рассеяния, в то время как для действительного расчета абсолютных интенсивностей основное внимание должно быть уделено соответствующим выражениям для компонент тензора. Для понимания различных видов комбинационного рассеяния необходимо знать подробно теорию групп. В данной главе будут рассмотрены некоторые ее аспекты. [26]
Фурье ( 37) и тем самым воссоздать строение рассеивающего объекта. [27]
Таким образом, бесконтактность методов голографической интерферометрии, возможность исследования диффузно рассеивающих объектов как в статике, так и в динамике определяет уникальные особенности методов, которыми не обладает ни один из других известных способов исследования. [28]
Диффузное рассеяние рентгеновских лучей растворами макромолекул дает прямую информацию о распределении рассеивающих объектов. Диффузное рассеяние есть суммарное рассеяние на беспорядочно расположенных отдельных макромолекулах, тем самым в нем усредняются интенсивности рассеянного света по всевозможным ориентацинм макромолекулы. Чем больше углы рассеяния, тем меньше размеры деталей структуры, на которых происходит дифракция рентгеновских лучей. Под малыми угля-ми рассеянии изучается общее строение макромолекул в растворе, а под средними и большими - особенности их внутреннего строения. [29]
Бете в рамках первого борновского приближения содержит всю информацию относительно поведения рассеивающего объекта при электронном ударе. При этом комптоновский профиль электронного рассеяния является сечением гребня поверхности Бете при постоянном угле рассеяния. [30]