Мольный объем - пар
Cтраница 2
IK; дет се б и пак идеальный rars и что мольным объемом кон-двиспро панной фазы можно пренебречь но сравнению с мольным объемом пара. [16]
В случаях испарения и возгонки уравнение (6.1) можно упростить считая, что мольным объемом конденсированной фазы ( жидкости или твердого тела) Укф по сравнению с мольным объемом пара V iap можно пренебречь, и что пар подчиняется уравнению состояния идеального газа. [17]
При этом, так как мольный объем жидкости меньше мольного объема пара, необходимо увеличивать давление до тех пор, пока оно не станет равным давлению насыщенного пара при повышенной температуре. Другими словами, с ростом температуры давление насыщенного пара увеличивается. [18]
При этом, так как мольный объем жидкости меньше мольного объема пара, необходимо увеличивать давление до тех пор, пока оно не станет равным давлению насыщенного пара при повышенной температуре. [19]
Уравнение ( VI, 6) позволяет рассчитать любую из содержащихся в нем величин, если остальные входящие в него величины известны. Например, для расчета ДЯ необходимо располагать данными о мольных объемах пара и жидкости в условиях равновесия. Эти данные известны отнюдь не для всех случаев, а измерение их связано со значительными трудностями. [20]
Уравнение ( VI, 6) позволяет рассчитать любую из содержащихся в нем величин, если остальные входящие в него величины известны. Например, для расчета АЯ необходимо располагать данными о мольных объемах пара и жидкости в условиях равновесия. Эти данные известны отнюдь не для всех случаев, а измерение их связано со значительными трудностями. [21]
Максвелла, имеющему теоретическое обоснование, это надлежит сделать так, чтобы площади фигур 1231 и 3453 оказались равными. Тогда ордината прямой 15 будет соответствовать давлению насыщенного пара при данной температуре и абсциссы точек / и 5 должны быть равными при данной температуре мольным объемам пара и жидкости. Все же некоторые участки волнообразной кривой физически реализуемы хотя и соответствуют неравновесным состояниям. Для этого необходимо отсутствие в паре центров конденсации, и в первую очередь пыли. Образованию капелек жидкости в таком паре могут способствовать ионы, появляющиеся в паре по какой-либо причине. Это свойство пересыщенного пара используется в известной камере Вильсона, применяемой для исследования ядерных процессов. Быстрая частица, пробегая в камере, содержащей пере-пар, и соударяясь с молекулами, образует на своем пути ионы, создающие туманный след - трек, который и фиксируется на фотографии. [22]
Из графика видно, что для ТГкр каж - р дому давлению соответствуют три значения объема: v - мольный объем жидкости, Vz - мольный объем пара, v2 - мольный объем в состоянии, физически нереализуемом, так как точка Vz лежит на участке кривой, изображающем неосуществимые условия, при которых увеличение объема должно сопровождаться увеличением давления. Заштрихованная часть площади на рис. 116 охватывает область метастабильных и неустойчивых состояний системы. [23]
Это неравенство определяет знак знаменателя ( VI, 14), так как изменение объема жидкого раствора с изменением состава пренебрежимо мало по сравнению с разностью мольных объемов пара и жидкости. [24]
АЯ - теплота сублимации, R - газовая постоянная. Это уравнение выведено в предположении, что пар ведет себя как идеальный газ и что мольный объем газа велик по сравнению с мольным объемом твердого тела. Уравнением (2.28) описывается также давление пара над жидкостью, если пар подчиняется законам идеального газа и мольный объем пара намного больше, чем жидкости. [25]
В работе [468] приведены значения плотности пара D20 на линии насыщения между 175 С и критической температурой. Но ввиду малой точности этих данных ошибка соответствующих им значений FD и разность FD - FH для пара являются величинами одинакового порядка. Тем не менее ясно, что в области температур, где у тяжелой воды давление пара меньше, чем у обычной, мольный объем пара больше у первой. [26]
 |
Зависимость давления насыщенного пара некоторых жидкостей от температуры. [27] |
Это отнюдь не означает, что насыщенный пар в полной мере подчиняется законам идеальных газов. Данной температуре отвечают вполне определенные значения давления насыщенного пара и его объема. Во-вторых, если при одной и той же температуре рассматривается ряд веществ, то можно говорить о приближенно обратно пропорциональной зависимости мольных объемов пара от давления. [28]
Ван-дер - Ваальса дает волнообразную кривую ( например, 12345) с тремя действительными корнями, из которых только два, а именно 1 и 5, физически реальны. Третий корень ( точка 3) физически не реален и лежит на ветви кривой, соответствующей невозможному процессу, связанному с увеличением объема при увеличении давления. Максвелла, имеющему теоретическое обоснование, это надлежит сделать так, чтобы площади фигур 1231 и 3453 оказались равными. Тогда ордината прямой 15 будет соответствовать давлению насыщенного пара при данной температуре и абсциссы точек / и 5 должны быть равными при данной температуре мольным объемам пара и жидкости. Все же некоторые участки волнообразной кривой физически реализуемы, хотя и соответствуют неравновесным состояниям. Для этого необходимо отсутствие в паре центров конденсации, и в первую очередь пыли. Образованию капелек жидкости в таком паре могут способствовать ионы, появляющиеся в паре по какой-либо причине. Это свойство пересыщенного пара используется в известной камере Вильсона, применяемой для исследования ядерных процессов. Быстрая частица, пробегая в камере, содержащей пересыщенный пар, и соударяясь с молекулами, образует на своем пути ионы, создающие туманный след - трек, который и фиксируется на фотографии. [29]
 |
Давление пара некоторых жидкостей при различных температурах, мм рт. ст. [30] |
Страницы: 1 2 3