Cтраница 3
Первый член в (4.1) - это оператор кинетической энергии электронов, второй - ядер, третий член - кулоновское взаимодействие электронов, четвертый - ядер, наконец, пятый член - взаимодействие электронов с ядрами. [31]
В качестве таковых можно использовать единичный и оператор кинетической энергии. [32]
Здесь оператор электронного углового момента введен в оператор кинетической энергии ядер. [33]
Здесь Й - гамильтониан остова (11.38) - оператор кинетической энергии электрона и его взаимодействия с ядрами: ха и Ux - соответствующие обменные потенциалы, различные для спинов вверх и спинов вниз, так как обменное взаимодействие отлично от нуля только для электронов с одинаковым направлением спина. [34]
Адиабатическое приближение основывается на предположении, что оператор кинетической энергии TR тяжелых частиц можно рассматривать как малое возмущение. Напомним, что ранее мы обычно считали оператором возмущения часть оператора потенциальной энергии. [35]
Rah При этом особенности, отвечающие резольвенте оператора кинетической энергии ( Р2 - z) 1, существуют независимо от структуры дискретного спектра операторов энергии подсистем, а сингулярности по энергиям каналов ( EA ( pA) - z) - l появляются лишь при наличии кластерных состояний. По этой причине мы часто будем называть последние кластерными особенностями. [36]
Матричные элементы неадиабатических поправок возникают при действии оператора кинетической энергии ядер на электронную волновую функцию. В качестве сомножителя перед ними выступают либо массы ядер, либо некоторые приведенные массы, имеющие тот же порядок величины, что и массы ядер. Поэтому в целом неадиабатические поправки обычно очень малы в отличие от поправок, появляющихся при традиционном введении электронно-колебательного взаимодействия. [37]
Доказать, что ojiepaTop L коммутирует с оператором кинетической энергии К. [38]
В приближении Борна - Оппенгеймера вначале пренебрегают операторами кинетической энергии ядер. [39]
Это уравнение отличается от ( 199) только учетом оператора кинетической энергии. Как мы видим, уравнение ( 200) соответствует квантовому осциллятору с мнимым коэффициентом упругости. [40]
В основе теории Томонага [143] лежит приближенное выражение для оператора кинетической энергии частиц и распределении Ферми - - Дирака через операторы рождения и уничтожения пар электрон-дырка. Это приближение справедливо, когда возбуждения Tie слишком велики и когда взаимодействие между частицами носит характер дальнодействия. [41]
В основе теории Томонага [143] лежит приближенное выражение для оператора кинетической энергии частиц в распределении Ферми-Дирака через операторы рождения и уничтожения пар электрон-дырка. Это приближение справедливо, когда возбуждения не слишком велики и когда взаимодействие между частицами носит характер дальнодействия. [42]
Заметим, что свободное движение центра инерции, то есть оператор кинетической энергии, мы не включили в указанное преобразование. Это привело бы к сложному выражению для частоты Раби д, так как она зависит от координаты R центра инерции. [43]
Чтобы получить этот результат, в гамильтониане (20.1) следует опустить оператор кинетической энергии во время движения атома в резонаторе, но сохранить его на стадии свободного движения. [44]
Оператор кинетической энергии в многоэлектронной системе всегда точно равен Сумме операторов кинетической энергии для отдельных электронов ( ср. [45]