Cтраница 1
Оператор Гамильтона ( 45 2) и перестановочные соотношения ( 45 3) остаются инвариантными при преобразованиях группы симметрии D2, которая содержит ( табл. 9), кроме тождественного элемента, три операции поворотов на л вокруг трех декартовых осей координат. [1]
Операторы Гамильтона для частицы, находящейся под влиянием внешнего поля, будут указаны в следующем параграфе. [2]
Оператор Гамильтона Я описывает частицы без спина в отсутствие электромагнитного поля. Легко убедиться, что оператор обращения времени в координатном представлении равен 8 К. [3]
Оператор Гамильтона содержит спиновые операторы. [4]
Оператор Гамильтона И такой системы должен быть симметричным относительно перестановок частиц. Это свойство гамильтониана - математическое выражение самого понятия тождественности частиц: тождественные частицы одинаково взаимодействуют между собой и с внешними полями, имеют одинаковые массы, заряды и другие признаки. [5]
Оператор Гамильтона Н (121.4) [ а также и) чный (121.3) ] симметричен относительно обоих тектронов ввиду их тождественности. [6]
Оператор Гамильтона, который не является больше оператором энергии системы, явно зависит от времени. [7]
Оператор Гамильтона тогда приобретает вид ( ср. [8]
Оператор Гамильтона ( 45 2) и перестановочные соотношения ( 46 3) остаются инвариантными при преобразованиях группы симметрии D2, которая содержит ( табл. 9), кроме тождественного элемента, три операции поворотов на п вокруг трех декартовых осей координат. [9]
Операторы Гамильтона для частицы, находящейся под влиянием внешнего поля, будут указаны в следующем параграфе. [10]
Оператор Гамильтона ( 84 12) не коммутирует с оператором числа частиц fLsblbs, поэтому число частиц в одночастичных состояниях, определяемых функциями xs ( i), не является интегралом движения даже при отсутствии взаимодействия между частицами. [11]
Оператор Гамильтона содержит взаимодействие с электромагнитным полем, которое описывается векторным потенциалом А. [12]
Оператор Гамильтона содержит спиновые операторы. [13]
Оператор Гамильтона мы получим, если заменим импульсы частиц на соответствующие операторы ph, где индекс k обозначает дифференцирование по координатам & - й частицы. После указанной замены получим уравнение Шредингера. [14]
Оператор Гамильтона может обладать как дискретным, так и непрерывным спектром, как мы это видели на разобранных выше примерах. Часто приходится встречаться и со смешанным спектром: дискретным в одном интервале энергий и сплошным в другом. [15]