Cтраница 3
Оператор Гамильтона в базисе мультипликативных функций характеризуется матрицей 8X8, имеющей блочную структуру. [31]
Оператор Гамильтона, входящий в это уравнение, представляет собой сумму операторов кинетической и потенциальной энергий; однако в задаче о свободном жестком ротаторе потенциал равен нулю. [32]
Оператор Гамильтона обладает эрмитовыми свойствами. [33]
Операторы Гамильтона V и Лапласа А могут быть записаны в произвольной ортогональной системе координат. [34]
Оператор гамильтона молекулы с N ядрами и п электронами содержит члены кинетической энергии электронов, потенциальной энергии притяжения электронов к ядрам, а также члены, обусловливающие межэлектронное отталкивание. [35]
Оператор Гамильтона молекулы с Л / ядрами и п электронами содержит члены кинетической энергии электронов, потенциальной энергии притяжения электронов к ядрам, а также члены, обусловливающие межэлектронное отталкивание. [36]
Оператор гамильтона молекулы с N ядрами и п электронами содержит члены кинетической энергии электронов, потенциальной энергии притяжения электронов к ядрам, а также члены, обусловливающие межэлектронное отталкивание. [37]
Оператор Гамильтона системы частиц может быть построен по той же схеме, которая была уже успешно применена к случаю одной частицы. Именно, следует написать классическое-выражение для функции Гамильтона, а затем заменить все входящие в него величины на квантовомеханические операторы. [38]
Оператор Гамильтона атомной системы в спектральном представлении имеет вид [ ср. [39]
Оператор Гамильтона любой замкнутой системы, в которой действуют ядерные и электромагнитные силы, инвариантен по отношению к преобразованию инверсии. [40]
Если оператор Гамильтона инвариантен относительно операции инверсии пространственных координат ( х, у, z) - ( - х, - г /, - г), то при одновременном проведении операции инверсии и обращения времени импульсы и скорости частиц не меняются, компоненты моментов количества движения меняют знак. [41]
Поскольку оператор Гамильтона определен не точно и выражение для энергии упрощено, применение вариационного принципа в этом разделе не вполне законно. Однако коэффициенты, полученные в расчетах Хюккеля, в общем хорошо совпадают с вычисленными в других значительно более точных расчетах. [42]
Поскольку оператор Гамильтона ( 32 5) содержит только оператор А й й, то в представлении чисел заполнения этот оператор диагоналей, и его собственные значения Еп - йсо ( п llz) определяют энергию системы. [43]
О оператор Гамильтона с потенциальной энергией ( 48 1) имеет непрерывные собственные значения энергии, так как при больших отрицательных значениях х потенциальная энергия становится меньше полной энергии частицы. В этом случае волновые функции и уровни энергии, полученные на основе метода возмущений, описывают нестационарные состояния. Частица может пройти через потенциальный барьер в сторону отрицательных х и удалиться в бесконечность. Однако при малых значениях Л вероятность такого процесса будет ничтожно мала, поэтому найденные методом теории возмущений решения будут практически совпадать со стационарными состояниями. Состояния такого типа называют квазистационарными состояниями. [44]
Если оператор Гамильтона не зависит от времени ( а для этого необходимо, чтобы не зависели от времени потенциалы внешнего поля), то имеет место закон сохранения энергии. [45]