Cтраница 2
Таким образом, рассматриваемый оператор простой. [16]
Так как все рассматриваемые операторы обратимы, непрерывны, то ввиду непрерывности алгебраических операций получим сколь угодно точные аппроксимации идеального оператора корректирующего фильтра по норме пространства А. [17]
Все собственные значения рассматриваемого оператора положительны ( ср. Таким образом, каждому собственному значению соответствует по теореме 38.6 конечное число линейно независимых собственных элементов. [18]
Пуассона является кратным коммутатора двух рассматриваемых операторов. [19]
Вместе с тем, для рассматриваемого оператора А ( с / 1) характеристическая функция конформно отображает верхнюю полуплоскость imA 0 на область ш 1 и регулярна на бесконечности. [20]
Если данная задача симметрична, коэффициенты рассматриваемого оператора достаточно гладкие и граничные условия однородны, то обе теории приводят в сущности к одинаковым результатам. [21]
Функции if также являются собственными функциями рассматриваемого оператора и принадлежат тому же собственному значению. [22]
Оценим результативность, сложность и эффективность рассматриваемого оператора для случая слияния подмассивов равного объема. [23]
Эта оценка неулучшаема на всем классе рассматриваемых операторов. [24]
Если функции фу не принадлежат области определения рассматриваемого оператора ( как в нашем случае), то это не обязательно имеет место. [25]
Следовательно, эти состояния могут резонировать и вклад рассматриваемого оператора может оказаться существенным. [26]
Этим множествам соответствует J - знакоонределенные инвариантные подпространства рассматриваемого оператора монодромии. Далее следует воспользоваться результатами § 8 гл. I, согласно которым этот оператор оказывается сильно устойчивым, если рассматриваемое части спектра не пересекаются. [27]
Так же, как и в предыдущем пункте, рассматриваемые операторы являются, вообще говоря, несамосопряженными. [28]
Условие (5.78) необходимо для оценки (5.80) на всем классе рассматриваемых операторов. [29]
Размеры этого смещения, то есть значения главных осей рассматриваемого оператора Q, образуют ряд величин, которые считают за физические величины; этот ряд может быть непрерывным или дискретным. С другой системой осей может быть сопоставлен оператор q, главные оси которого известны. Эта величина р ( qr, Q), согласно Дираку и Иордану, имеет простой физический смысл: y ( q, Q) 2 представляет вероятность ( или плотность вероятности) того, что для данного Q переменная q принимает данное значение ( или лежит в данном интервале Д7) - Ф называется амплитудой вероятности. [30]