Определение - течение
Cтраница 3
Удельная теплоемкость для природных газов при атмосферном давлении зависит от температуры и от удельного или молекулярного веса газа. Удельный вес природного газа используется для определения течения линий удельной теплоемкости паров. При определении удельной теплоемкости паров высококипящих жидкостей требуется знать только характеристический фактор углеводородов [ I. [31]
 |
Удельные теплоемкости углеводородных жидкостей [ III. 25 ]. [32] |
Уделыная теплоемкость для природных газов при атмосферном давлении зависит от температуры и от удельного или молекулярного веса газа. Удельный вес природного газа используется для определения течения линий удельной теплоемкости паров. При определении удельной теплоемкости паров высококипящих жидкостей требуется знать только характеристический фактор углеводородов [ I. [33]
 |
Удельные теплоемкости углеводородных жидкостей [ III. 25 ]. [34] |
Удельная теплоемкость для природных газов при атмосферном давлении зависит от температуры и от удельного или молекулярного веса газа. Удельный вес природного газа используется для определения течения линий удельной теплоемкости паров. При определении удельной теплоемкости паров высококипящих жидкостей требуется знать только характеристический фактор углеводородов [ I. [35]
Аппаратура для наблюдения высокоскоростного удара очень сложна и разнообразна. Разработана новая методика, которая позволяет измерять массовую скорость частиц [3, 4] и форму импульса давления во времени [5] в процессе образования кратера в дополнение к измерениям скорости ударной волны. Для проведения полного количественного анализа широко используется более общепринятая экспериментальная техника, такая, как аппаратура для измерения импульса баллистическим маятником, индикаторы для определения течения образца, измерения потери массы, размеров кратера и другие измерения. [36]
Некрасова на основе принципа транс-влияния устанавливает, что в смеси образующихся продуктов реакции преобладающим должен быть продукт, в котором наиболее лабильная ( в смысле отщепления) группа находится в mpaw - положении к группе, обладающей максимальным транс-влиянием. Если возможно установить заранее, который из заместителей является наиболее лабильным и который обладает наибольшей величиной транс-влияния, то преобладающее направление превращения может быть предсказано. В тех случаях, когда отдельные способные к отрыву группы мало отличаются по эффективной прочности связи с центральным ионом, весьма существенную роль в определении течения превращения играет также соотношение действующих масс соответствующих групп. Кроме того, часто направление превращения определяется величиной растворимости образующихся соединений. [37]
Некрасова на основе принципа торакс-влияния устанавливает, что в смеси образующихся продуктов реакции преобладающим должен быть продукт, в котором наиболее лабильная ( в смысле отщепления) группа находится в торакс-положении к группе, обладающей максимальным торакс-влиянием. Если возможно установить заранее, который из заместителей является наиболее лабильным и который обладает наибольшей величиной торакс-влияния, то преобладающее направление превращения может быть предсказано. В тех случаях, когда отдельные способные к отрыву группы мало отличаются по эффективной прочности связи с центральным ионом, весьма существенную роль в определении течения превращения играет также соотношение действующих масс соответствующих групп. Кроме того, часто направление превращения определяется величиной растворимости образующихся соединений. [38]
Давление и угол наклона вектора скорости остаются непрерывными при переходе через линию раздела. Поэтому давление дозвукового потока и, принимая во внимание интеграл Бернулли и связь между давлением и плотностью, его скорость на линии раздела определенным ( заранее известным) образом связаны с углом наклона вектора скорости. Если дозвуковой поток ограничен, помимо линии раздела, прямолинейными стенками ( как в рассматриваемых нами задачах) или свободными поверхностями, то, применяя преобразование Чаплыгина, задачу об определении течения в дозвуковом слое можно свести к граничной задаче для уравнения относительно функции тока в известной области, аналогично тому, как это делается при решении задач о газовых струях. Таким образом течение в дозвуковом слое можно рассчитать независимо ог течения во внешнем потоке, используя только условия на бесконечности и на обтекаемой стенке. [39]
Лучше всего развита теория безвихревых установившихся, плоских О. В этой теории, согласно Бернулли уравнению, постоянство давления на свободных поверхностях равносильно постоянству скорости. На твердых неподвижных стенках известной формы нормальная скорость жидкости равна нулю; на свободных поверхностях к этому условию присоединяется еще и условие постоянства касательной скорости; зато форма свободных поверхностей заранее неизвестна и определяется в процессе решения задачи. Граничная задача определения течения решается методами теории функций комплексного переменного. Жидкость отрывается от пластинки на острых кромках. [40]
Так как на поверхности этого объема оба газа находятся в свободном соприкосновении, без промежуточной перегородки, то с течением времени давление в них будет выравниваться. В настоящей главе мы рассмотрим некоторые простые задачи по определению течения газа, возникающего при распространении и отражении взрывных волн. [41]
Влияние различных алкильных групп R2 в смешанных ангидридах а-ациламинокислот общей формулы C6HeCIl2OCONHCHR COOCOR2 было определено путем изучения реакций 25 смешанных ангидридов, производных карбобепзшюксиглицина и различных алифатических кислот, с анилином. Эффективность смешанного ангидрида CeHsCHaOCONHCHaCOOCORs в образовании карбобеизил-оксиглициланилида снижается с уменьшением пространственных требований группы RJ. Так, Воган и Осато [8] нашли, что1 из таких ангидридов, в которых Ra - производное диэтилуксуспой и изовале-риаиовой кислот, имеющих наибольшее число шестых атомов, был получен карбобензилоксиглициланилид с наиболее высоким выходом ( соответственно 85 и 83 % - Из смешанных ангидридов изокапроновой и лауриновой кислот с числом шестых атомов в два раза меньше, чем у изовалериаповой кислоты, выход вышеуказанного апилида оказался только 36 и 31 % соответственно. Возможно, что в этом примере положительное индуктивное влияние алкильных групп играет главную роль в определении течения реакции. [42]
Влияние различных алкильных групп R2 в смешанных ангидридах а-ациламинокислот общей формулы C6H5CH2OCONHCHR1COOCOR2 было определено путем изучения реакций 25 смешанных ангидридов, производных карбобензилоксиглицина и различных алифатических кислот, с анилином. Так, Воган и Осато [8] нашли, что из таких ангидридов, в которых R. Возможно, что в этом примере положительное индуктивное влияние алкильных групп играет главную роль в определении течения реакции. [43]
Зная параметры потока на характеристике АВ и форму образующей правее точки А, получаем задачу об определении потока между характеристикой и стенкой. Но указанные формулы в нашем случае упрощаются тем, что течение здесь изоэнтропическое. Это следует из того, что треугольник АВАг лежит за прямолинейным участком 0В ударной волны. Начиная с точки В, ударная волна искривляется. Зная распределение скоростей вдоль характеристики ВАг методом, разобранным в пунктах 1 и 4 § 3, определяем участок ВВ ударной волны, а также поле скоростей и энтропию в треугольнике ВВг Аг. Затем опять приходим к задаче определения течения по заданным значениям параметров на характеристике В и, известной границе тела правее этой характеристики. После решения этой задачи в треугольнике А В А снова получаем задачу о построении участка ударной волны и определении течения между этим участком и характеристикой B AZ, на которой параметры течения заранее известны. Так шаг за шагом определяется поток вокруг обтекаемого тела. Для этого, прежде всего, необходимо с помощью характеристики RL, выходящей из точки R границы тела, близкой к D, построить крайнюю левую характеристику DM, выходящую из точки D, определить параметры газа на ней, при этом заодно построить также участок LM ударной волны. [44]
Наличие малых затуплений у вершины остроносых тел может быть вызвано технологическими трудностями изготовления острого носка или аэродинамическим нагревом и сгоранием носка при движении тела в воздухе. Для тонких тел с малым передним затуплением в настоящее время имеются хорошо разработанные приближенные методы расчета гиперзвукового обтекания. С другой стороны, практический интерес для полета с гиперзвуковыми скоростями представляют тела, имеющие тупую переднюю часть, так как такая форма тела уменьшает теплопередачу в области торможения. Граница между дозвуковой и сверхзвуковой областями потока за ударной волной обозначена пунктирными линиями. Эти линии, на которых скорость частиц газа равна местной скорости звука в газе, называются звуковыми линиями. Теоретическое исследование обтекания тел с отошедшей ударной волной является чрезвычайно трудной проблемой. В этом параграфе мы рассмотрим некоторые приближенные методы определения течения в окрестности критической точки области торможения потока тупым телом. [45]
Страницы: 1 2 3 4