Cтраница 1
Макроскопический опыт указывает лишь на то, что изображающая микроскопическое состояние системы точка фазового пространства находится где-то внутри макроскопической области. Ни тонкая, ни грубая плотность не получают еще при этом определенного значения. Единственным естественным будет предположение о том, что РА всех ячеек, лежащих вне выделенной опытом макроскопической области, равны нулю и Рх всех ячеек, лежащих внутри области, равны по величине и в сумме составляют единицу; при этом величина 2 оказывается пропорциональной логарифму объема макроскопической области. Единственным естественным допущением, достигающим этой цели, является допущение равновероятности всех точек внутри макроскопической области. Как легко видеть, при этом допущении ( фундаментальное значение которого уже отмечалось в § 4) понятие вероятностей различных дальнейших изменений состояния системы приобретает точный смысл. [1]
Другой макроскопический опыт был впервые произведен Пиккардом и Кесслером [4] по методу истечения газа; он будет рассмотрен позднее. [2]
Основанные на макроскопическом опыте представления об особенностях термодинамического равновесия конечных систем принимаются в термодинамике в качестве постулатов, опираясь на которые с помощью основных законов ( начал) термодинамики изучаются свойства равновесных систем и закономерности при их приближении к равновесию. [3]
МСС производится исходя из макроскопических опытов, а в статистической механике - на основании конкретизации свойств системы SN и некоторых гипотез. Это означает, что для замыкания может быть использован также один из методов малого параметра. Не останавливаясь более подробно на статистической теории газа, отметим, что аппарат кинетических уравнений развит также для более сложных систем SNt состоящих из частиц разного сорта и переменного состава. [4]
Между тем некритическое перенесение закономерностей земного макроскопического опыта на Вселенную как целое приводило к антинаучным выводам о тепловой смерти Вселенной. [5]
Поскольку постулат изотропии находится в согласии с макроскопическими опытами, значит, выводы из постулата изотропии и молекулярной теории будут совпадать ( конечно, с определенной точностью), причем выводы из последней теории были бы шире, так как дали бы не только векторные, но и скалярные свойства, т.е. вид функций Fj n в (3.3); несовпадение выводов означало бы, что в неизбежном многообразии допущений физического и математического характера при теоретическом выводе уравнений состояния содержатся неточности. СГ - э удовлетворяют постулату изотропии. [6]
Легко понять, что вероятность зафиксировать в макроскопическом опыте самопроизвольное сжатие газа практически равна нулю. Эта вероятность не нулевая, как того и требует механика, но столь мала, что событие следует практически отнести к невозможным. [7]
Принципы феноменологической термодинамики были установлены в результате обобщения данных исключительно макроскопического опыта и ни в какой степени не связаны с представлениями о молекулярном строении вещества. Феноменологическая термодинамика дает самые общие соотношения между макроскопическими величинами, которые должны выполняться в любой системе независимо от природы образующих ее частиц, и это определяет как сильные стороны феноменологического метода, так и его ограниченность. При исследовании любого макроскопического явления термодинамические закономерности представляют наиболее общую и надежную теоретическую основу. Анализ общих феноменологических зависимостей применительно к рассматриваемому кругу явлений - обычно первый шаг исследования. [8]
Термодинамика изучает взаимодействия между макроскопическими телами, исходя из данных макроскопического опыта об их свойствах. Вследствие этого пои традиционном изложении термодинамики внутренняя микроструктура макроскопических тел не рассматривается и в отношении ее не делается никаких предположений. Однако термодинамика фактически также находится в неразрывной связи с этими представлениями, как это следует из статистической физики. [9]
Для физической статистики характерно как раз то, что она опирается на неполные макроскопические опыты. Как начальные опыты, так и опыты, проверяющие следствия, вытекающие на основании законов статистики ( или кинетики и термодинамики), имеют существенно неполный характер ( сравни также § 1 гл. Независимо от принципиальных соображений главы IV, совершенно очевидно, что практически над макроскопическими системами, изучаемыми статистикой, никогда не производятся максимально-полные опыты. [10]
Представление о неограниченной применимости классической термодинамики к любым макроскопическим системам опирается на повседневный земной макроскопический опыт. [11]
Выше при обсуждении принципа атомизма мы уже обращали внимание на то, что в макроскопических опытах зернистость или атомизм материи ни на чем не сказываются, так что справедливо классическое описание. В квантовой физике это утверждение принято называть принципом соответствия, согласно которому ее законы при наличии большого числа квантов должны переходить в законы классической физики. [12]
Такие понятна, как фаза, кристалл, аморфность, гетерогенность, возникли па основе макроскопического опыта. При более глубоком изучении между макроскопическими объектами обнаруживаются переходные области, в которых эти понятия могут быть неприменимы. Именно так с ними обстоит дело в области коллоидов. [13]
Поскольку элементарный заряд е - 1 6 10 - 14 Кл столь мал, в макроскопических опытах изменение заряда можно считать практически непрерывным. [14]
То есть такие теории, в которых описывается поведение материала под внешним воздействием, обнаруживаемое в макроскопическом опыте, без объяснения этого поведения физическими законами. [15]