Температурная зависимость - время - релаксация
Cтраница 1
Температурная зависимость времен релаксации и времен запаздывания в таких наполненных системах может быть описана с помощью уравнения Вильямса - Ландела - Ферри в виде ill. [1]
Температурную зависимость времен релаксации и запаздывания для этих наполненных систем можно описать уравнением ВЛФ (3.38) таким же образом, как это сделано выше для саженаполненных резин. [2]
Рассмотрев природу температурной зависимости времен релаксации и времен запаздывания, обратимся теперь к деталям временной и частотной зависимостей основных вязко-упругих функций и к их связи с химической структурой. Каждая зона значений времени представляет собой отдельную проблему. Наиболее характерна для полимеров переходная зона из высокоэластического в стеклообразное состояние, которая рассматривается в настоящей главе. [3]
Сопоставление параметров температурной зависимости времени релаксации напряжения позволяет сделать некоторые выводы о механизме процессов на медленной стадии физической релаксации. [4]
 |
Зависимость относительной деформации цолистирола от температуры. [5] |
Положение Гр определяется температурной зависимостью времен релаксации. [6]
Легко видеть, что температурная зависимость времени релаксации для пластифицированных образцов вполне подобна такой же зависимости для образца полиметилметакрилата без пластификатора, но положение самих кривых существенно различается. [7]
Выражение (7.62) позволяет описать температурную зависимость времени релаксации как выше, так и ниже Tg. Однако для исследования полимеров формула (7.62) практически не применялась. [8]
Различные механизмы рассеяния характеризуются разными энергетическими и температурными зависимостями времени релаксации. Для основных механизмов зависимость т () в случае стандартной ( параболической изотропной) зоны носит степенной характер. [9]
Различные механизмы рассеяния характеризуются разными энергетическими и температурными зависимостями времени релаксации. Для основных механизмов зависимость т ( е) в случае стандартной ( параболической изотропной) зоны носит степенной характер. [10]
Используя эту формулу, по температурной зависимости времен релаксации были определены энергии активации переориентации молекул. Результаты совместно со значениями энергий активации U, определенными по температурной зависимости времен диполыюй релаксации, приведены в табл. 4, где для сравнения даны также энергии активации молекул при вязком течении U. Как видно из табл. 4, в большинстве случаев энергии активации для переориентации и вязкого течения в пределах ошибок опытов совпадают. Для этих случаев можно сделать вывод, что механизмы движения молекул в этих явлениях сходны. По-видимому, перескок молекул из одной потенциальной ямы в другую сопровождается одновременно изменением ориентации молекул и изменением флуктуации анизотропии. Для некоторых случаев оказывается, что 11 т: меньше, чем Vi. Обычно это наблюдается в тех случаях, когда форма молекул приближается к сферической и молекулы имеют сравнительно небольшие размеры. Такие молекулы могут переориентироваться на большие утлы, не преодолевая потенциальный барьер для трансляционного движения молекул. [11]
Если при этом рассчитаны параметры температурной зависимости времени релаксации напряжения [ см. уравнение ( 24) ], можно определить температуру стеклования полимера при любых режимах воздействия на него температуры и напряжений. [12]
Выражение ( 180) позволяет описать температурную зависимость времени релаксации как выше, так и ниже Tg. Однако для исследования полимеров формула ( 180) практически не применялась. [13]
Это уравнение [347] весьма точно отражает температурную зависимость времен релаксации и вязкости аморфных полимеров при установившемся течении, неразбавленных и разбавленных, при температурах выше температуры стеклования. [14]
Возможно, что вклад переходного слоя в температурную зависимость времен релаксации может обнаружиться только в том случае, когда молекулярные веса компонентов достаточно велики, чтобы образовать заметный переходной слой. Если факт существования переходного слоя в Kraton 101 будет подтвержден дальнейшими экспериментами, то следует заключить, что Kraton 102 ( или другой блоксопо-лимер с близкими значениями молекулярных весов) лучше подходит для изучения применимости принципа температурно-временной суперпозиции, чем Kraton 101, поскольку в нем отсутствуют усложняющие факторы, связанные с возможным существованием третьей промежуточной фазы. [15]
Страницы: 1 2 3 4