Ослабление - корреляция
Cтраница 1
 |
Прочность н. к. гексатитаната калия после термообработки при различных температурах. а зависимость прочности от диаметра, б зависимость прочности от обратного диаметра. [1] |
Ослабление корреляции о - и i / di прокаленных кристаллов свидетельствует о более неоднородном распределении дефектов решетки, ответственных за прочность. [2]
Согласно принципу ослабления корреляции К. [3]
Ставится также условие ослабления корреляции по мере увеличения расстояния между частицами. [4]
Оно соответствует условию (7.10) ослабления корреляции между динамическими состояниями атомов в начальном, бесконечно удаленном прошлом. [5]
Разъясним, как начальное условие ослабления корреляции вносит асимметрию во времени. [6]
Постоянную С найдем из условия ослабления корреляции при qi - q2 - , когда Di2 0 и согласно (15.35) 0, а Ф1з и Ф2з е мо гут одновременно отличаться от нуля, так как третья частица находится или около первой, или около1 второй, или на бесконечности от той и другой. [7]
Это существование иерархии временных масштабов, начальное условие ослабления корреляций и, наконец, термодинамический предельный переход, который в сущности должен делаться в самом начале теории. [8]
В работе одного из авторов было предложено другое граничное условие ослабления корреляции, которое приводит к кинетическому уравнению, содержащему знак минус перед интегралом столкновений и, следовательно, описывающему процессы с уменьшением энтропии в изолированной системе. Такие процессы не невозможны, а только чрезвычайно маловероятны. Как оказалось, предложенное граничное условие может быть смоделировано вычислительной машиной при изучении движения большого числа взаимодействующих частиц и действительно приводит к эволюции системы с уменьшением энтропии. [9]
При решении этих уравнений должны быть соблюдены условия симметрии, нормировки и ослабления корреляции. [10]
Удерживая в управляющем уравнении (9.11) лишь частные решения уравнения Лиувилля, отвечающие начальному условию ослабления корреляций и рассмотрению следующих за начальным моментом времен, мы тем самым нарушаем симметрию (9.11) относительно отражения времени. Поэтому (9.11) уже не обладает присущей уравнению Лиувилля обратимостью во времени - инвариантностью относительно отражения времени и импульсов частиц системы. Необратимость управляющего уравнения соответствует необратимому характеру описываемых им неравновесных процессов, реально протекающих в макроскопических системах. [11]
Бесконечно малый источник в правой части уравнения (7.3.3) отбирает запаздывающее решение, удовлетворяющее граничному условию ослабления корреляций между системой S и термостатом. [12]
Условия, выделяющие необратимые решения уравнения Лиу-вилля, - иерархия временных масштабов, начальное условие ослабления корреляций, термодинамический предельный переход - будем называть диссипативными условиями. Если в результате маловероятной флуктуации в системе произойдет отклонение начального распределения от квазиравновесного, то даже при выполнении других из диссипативных условий возможно убывание энтропии. [13]
Набор чисел заполнения для рассматриваемых состояний v ( р, яР необходим для формулировки принципа ослабления начальных корреляций, который определяет начальные условия для уравнения Лиувилля - Неймана. [14]
Каждое из уравнений (3.1.16), начиная со второго, содержит в правой части источник, соответствующий граничному условию ослабления начальных корреляций. В его работе эти условия были сформулированы в форме некоторых предельных соотношений для s - частичных функций распределения. В наших уравнениях (3.1.16) граничные условия Боголюбова учитываются посредством источников. [15]
Страницы: 1 2 3