Локальная ось

Cтраница 1

Локальная ось / направлена перпендикулярно оси стержня 2 в сторону точки Т, а ось 3 так, чтобы система координат / - 2 - 3 была правовинтовой. Координаты и номера узлов ориентации Т задаются в общем составе всех узлов системы. [1]

При этом локальные оси координат выбраны так, что плоскость i, жг касается сферы, ось хз направлена по нормали. Предположив поверхность изогнутой мембраны сферической, мы поставили все ее элементы в одинаковые условия, поэтому такая же локальная система координат может быть привязана к любой точке. [2]

По перемещениям определялись направляющие косинусы локальных осей участков деформированной схемы. [3]

Далее определяются перемещения элементов в локальных осях координат с помощью матрицы направляющих косинусов, затем узловые силы, действующие на элементы, в локальных осях координат из основного уравнения матричного метода, записанного для элемента в локальных осях координат Ре Ке А. [4]

Они удобны, когда нет проекции силы на локальные оси TV и тз. [5]

Расчетные схемы болтового ( а и шпилечного ( б соединений с поло. [6]

Предположим, что кинематическое перемещение фланцев ( сближение локальных осей координат) происходит в результате их сжатия в зоне контакта, а это равносильно введению в стык фланцев условного контактного слоя, податливость которого равна податливости фланцев при сжатии. [7]

Пространственная диагональ ( направление [ ill ]) образует локальную ось третьего порядка, катионы в тетраэдрических позициях не показаны. [8]

При переходе от одного равновесного состояния к другому меняется направление локальной оси анизотропии. [9]

Предположим, что нам известна матрица преобразования [ О ] от локальных осей р-го конечного элемента O is к глобальным осям Ох Хд рассматриваемой конструкции. [10]

Система Duct, описанная Госслингом ( 1976), основана на локальных осях в нормальной плоскости, причем оси выбираются так, что одна ось всегда находится в горизонтальной плоскости. [11]

Таким образом, отнесение катионов к определенным направлениям эквивалентно их выстраиванию по направлениям локальных осей симметрии. [12]

Зависимости / х и / 2 в уравнениях (2.266) и (2.267), как и направление kQ локальной оси анизотропии, изменяются от точки к точке, но если магнит был помещен в очень сильное внешнее поле и его первоначальное намагничение можно с высокой точностью считать однородным, то с хорошим приближением направление локальной оси анизотропии kq и зависимости ft и / 2 можно считать одинаковыми для всех точек тела. [13]

В качестве узловых параметров в общем случае будем рассматривать шесть компонент перемещений: перемещения ыч, uui, wt вдоль локальных осей х, у, z и повороты нормали р, х 5, X - относительно этих осей соответственно. [14]

Чтобы записать эти интегральные уравнения в наиболее простом виде, введем в каждой точке единичный вектор ItQ, направление которого совпадает с направлением локальной оси анизотропии. [15]

Страницы: 1 2 3