Локальная ось
Cтраница 2
Далее определяются перемещения элементов в локальных осях координат с помощью матрицы направляющих косинусов, затем узловые силы, действующие на элементы, в локальных осях координат из основного уравнения матричного метода, записанного для элемента в локальных осях координат Ре Ке А. [16]
Можно предложить и другой подход к определению коэффициентов интенсивности напряжений по не зависящим от пути интегрирования интегралам, основанный на декомпозиции перемещений, напряжений и деформаций на симметричные и антисимметричные относительно локальной оси абсцисс x t компоненты. [17]
 |
Поверхность среза и глубина наклепанного слоя при вырубке с различным числом ходов пресса.| Неравномерность деформаций в зоне резания ( по В. И. Беру. [18] |
Новые исследования процесса разделения металла методом муаровых полос, выполненные В. И. Бером и Д. И. Суяровым [12], позволяют четко фиксировать границы пластической области и с высокой степенью точности вычислить локальные эллипсы деформации и направления локальных осей для большого количества точек в зоне резания, как показано на рис. 5 для одной из промежуточных стадий процесса. [19]
Здесь XY ( х, ) - функция линейного отклика электронной подсистемы, учитывающая неоднородность ее намагниченности; h Y ( x) h sin0M ( x) - проекция РЧ-поля на локальную ось Y. Второе слагаемое в квадратной скобке (7.10) определяет переменное сверхтонкое поле, действующее со стороны ядерной намагниченности m на электронную. Вид записи этого поля означает, что здесь пренебрегается анизотропией сверхтонкого взаимодействия. Явный вид функции XYY ( х) определен в гл. [20]
Обозначим через f / fg, Ufa, -, Upm векторы обобщенных перемещений узлов конечного элемента с порядковым номером р, предположив, что положительные направления компонент этих векторов совпадают с положительными направлениями локальных осей О. Под обобщенными перемещениями понимаются как линейные, так и угловые перемещения. [21]
Далее определяются перемещения элементов в локальных осях координат с помощью матрицы направляющих косинусов, затем узловые силы, действующие на элементы, в локальных осях координат из основного уравнения матричного метода, записанного для элемента в локальных осях координат Ре Ке А. [22]
При такой функциональной зависимости WBH от / изотропность гистерезисной среды отражается, во-первых, в зависимости wBa только от модуля J0 ( Q), и, во-вторых, в том, что wm не должна изменяться при повороте в пространстве всех векторов J ( всех локальных осей анизотропии), соответствующих всем последовательно во времени принимаемым равновесным состояниям, на один и тот же произвольный угол с сохранением их модулей. В этом проявляется основное отличительное свойство наведенной анизотропии. [23]
Зависимости / х и / 2 в уравнениях (2.266) и (2.267), как и направление kQ локальной оси анизотропии, изменяются от точки к точке, но если магнит был помещен в очень сильное внешнее поле и его первоначальное намагничение можно с высокой точностью считать однородным, то с хорошим приближением направление локальной оси анизотропии kq и зависимости ft и / 2 можно считать одинаковыми для всех точек тела. [24]
Если падающий свет линейно поляризован вдоль медленной или быстрой оси пластинки, то в соответствии с (5.4.11) свет будет оставаться линейно поляризованным вдоль локальной медленной или быстрой оси. В этом смысле вектор поляризации отслеживает вращение локальной оси, при условии что вектор поляризации направлен вдоль одной из осей. [25]
Применение МКЭ к расчету произвольных конструкций приводит к моделям, включающим различные конечные элементы, соединенные в узлах. Для описания конструкции используем глобальную правую систему прямоугольных координат Охгх х3, жестко связанную с конструкцией, а также вспомогательные локальные оси. [26]
При расчете первого равновесного состояния, которое приобретает тело под действием внешнего поля, будем полагать среду изотропной в обычном смысле ( конечно, при достаточных априорно имеющихся для этого основаниях) и для расчета распределения J воспользуемся уравнением (2.252) или методами гл. Вектор Т ( М) при этом первом после размагниченного равновесном состоянии определяет предысторию намагничения в каждой точке тела, направление его совпадает с направлением Ъq локальной оси анизотропии, которое необходимо использовать для расчета следующего равновесного состояния. [27]
В, у которых диполи, так же как и у А, жестко связаны с основной цепью, но существуют либо только поперечные составляющие дипольных моментов звеньев, нормальные к локальной оси цепи, либо есть продольные составляющие, но при этом у последних отсутствует сохранение знака д / вдоль цепи. [28]
На первой стадии такого подхода рассматривается одна молекула растворителя. Рассчитывают энергию взаимодействия молекулы растворенного вещества с молекулой растворителя для каждой возможной приемлемой конфигурации, приближение молекулы растворителя с разных направлений, вращение ее вокруг молекулы растворенного вещества, а также вокруг ее собственной локальной оси, чтобы найти оптимальную ориентацию. [29]
Этот слой расположен между парой параллельных поляризаторов, оси пропускания которых параллельны оптической оси во входной плоскости. Такая система не пропускает свет, до тех пор пока к ней не приложено электрическое поле. Наложение электрического поля приводит к тому, что локальная ось ориентируется вдоль направления поля ( оси z), вследствие чего возникает пропускание света, обусловленное исчезновением двулучепреломления. [30]
Страницы: 1 2 3