Отклонение - молекула
Cтраница 2
Основные погрешности вычисленных значений термодинамических функций НВО и FBO обусловлены отсутствием экспериментальных данных о постоянных этих молекул, а также невозможностью учета отклонений молекул обоих газов от модели жесткий ротатор - гармонический осциллятор. Эти погрешности имеют величины порядка 0 5; 1 5 и 3 кал / моль - град в значениях Ф т при 298 15; 3000 и 6000 К соответственно. [16]
Фадоо и 5eooo - Эти расхождения, по-видимому, обусловлены неточностью методики Пеннингтона и Коба, использованной в работе [4269] для учета поправок на отклонения молекул В2 от модели жесткий ротатор - гармонический осциллятор. [17]
Погрешности термодинамических функций многоатомных газов, обусловленные использованием приближения модели жесткий ротатор - гармонический осциллятор, не могут быть оценены достаточно точно, поскольку обоснованная оценка постоянных, учитывающих отклонения молекул газов от этой модели, невозможна. [18]
 |
Схема столкновения двух молекул. [19] |
Число упругих столкновений в единицу времени [271, 1223], Пользуясь понятием дифференциального поперечного сечения, нетрудно найти число столкновений в единице объема в единицу времени, которые приводят к отклонениям молекул А2 на угол, лежащий в пределах от б до & Й, если компоненты скоростей сталкивающихся молекул А. Обозначим число молекул AI в единице объема, имеющих скорости в указанных интервалах, через dn: и соответствующее число молекул Л2 - через dnz. Интересующее нас число ( dZ) столкновений мы, очевидно, найдем, если число ударов в 1 сек. [20]
Изменение направления движения молекул вызывается силами их взаимодействия, которые становятся заметными лишь при малых расстояниях между ними. Поэтому отклонение молекул от начального направления происходит только при достаточном их сближении. [21]
Каждый поворот ( или зеркальный поворот) g из группы G переводит выведенную из равновесия Молекулу одной конфигурации в некоторую, вообще говоря, другую конфигурацию. При этом вектор г, характеризовавший отклонение молекулы до поворота, переходит в результате поворота в некоторый вектор гд. [22]
В результате координированная молекула RjC CR2 утрачивает центр симметрии, и валентные колебания CG становятся активными в инфракрасном спектре. Слабость соответствующих полос указывает, впрочем, на незначительную степень отклонения молекулы от линейной конфигурации, присущей ей в свободном состоянии. [23]
Значения постоянных, вычисленных разными методами, могут значительно отличаться. Авторы указанной работы считают, что причиной такого большого расхождения является отклонение молекул от шарообразной формы. [24]
Вайтт рассчитал индукционную силу сопротивления, пренебрегая только столкновениями молекул газа с поверхностью, но учитывая эффект экранирования заряда спутника ионизованным газом; он предполагал, что тело спутника проницаемо для электронов и ионов. Лихт [70] показал, однако, что индукционная сила сопротивления, обусловленная отклонением молекул электростатическим полем, составляет примерно только около 1 % полной электрической силы сопротивления. [25]
Параметр а / 0 характеризует отклонение частиц от - шарообразной формы, параметр [ л2 / ( ео3) определяет потенциал диполь-дипольного взаимодействия, параметр & / 1 [ а ( / не) 5 ] связан с квантовыми эффектами. Величины ц, 9 и а характеризуют свойства полярных молекул, а, - отклонение молекул от шарообразной формы. [26]
Вычислены значения относительной чувствительности исходя из ур-ния теплопроводности смесей газов, найденного на основе строгой теории явлений переноса. При этом для многоатомных молекул вводится эмпирический фактор, равный 0 75, который выражает отклонение молекул от модели твердых шаров. Использование этого фактора позволяет получить величины мол. [27]
Если посмотреть теперь на рис. 3 9, б [61], можно увидеть, что компонента флуктуации директора Ll ( q) есть смесь S1 - и 5-деформаций, а компонента Lz ( q) - смесь Т - и 5-деформаций. Имеется в виду следующее: мода флуктуации, показанная на рис. 3.9, б слева, соответствует отклонениям молекул в плоскости q, z при продвижении вдоль q, и деформация кручения отсутствует. Наоборот, в правой части рис. 3.9, б утолщенные части палочек означают выход молекулярных концов вверх над плоскостью рисунка; следовательно, кручение есть, но зато нет веерообразной 5-деформации. [28]
В § 8, 9 и 10 были рассмотрены приближенные методы вычисления колебательно-вращательных составляющих термодинамических функций двухатомных газов, а также методы, позволяющие учитывать в приближенных расчетах существование молекул в возбужденных электронных состояниях. Поскольку все приближенные методы вычисления колебательно-вращательных составляющих, кроме метода Джиока и Оверстрита, отличаются только способом вычисления поправок, учитывающих отклонения молекул газа от модели жесткий ротатор - гармонический осциллятор, соотношения, полученные в § 8 - 10, могут быть приведены к общему виду. [29]
В тех случаях, когда колебательно-вращательные составляющие основного электронного состояния молекул газа вычисляются другими приближенными методами ( например, Гордона и Барнес, Касселя, Майера и Гепперт-Майер или в приближении модели жесткий ротатор - гармонический осциллятор), а возбужденные электронные состояния учитываются в виде поправок к составляющим основного электронного состояния, уравнения (11.34) и (11.35) могут быть преобразованы к более простому виду. Это может быть сделано благодаря тому, что термодинамические функции газов, вычисленные приближенными методами, являются суммами соответствующих величин для жесткого ротатора - гармонического осциллятора и поправок, учитывающих отклонения молекул газа от этой модели, а также расщепление уровней вращательной энергии в электронных состояниях. [30]
Страницы: 1 2 3