Пространственное отражение
Cтраница 2
Большая часть задач посвящена классическим сим-метриям: пространственное отражение, обращение времени, зарядовое сопряжение, G-четность, изотопическая инвариантность. Правила отбора иллюстрируются на примерах недавних оригинальных статей. Разобраны тонкие вопросы теории распада нейтрального / С-мезона, несохранения четности в слабых взаимодействиях, правила отбора при распадах элементарных частиц. Значительное количеств задач посвящено приближенным расчетам различных времен жизни и отношений вероятностей распадов. Впервые в такого рода литературе рассмотрены вопросы фазового анализа. [16]
Преобразования (1.24) необходимы для инвариантности уравнений Максвелла относительно пространственных отражений. [17]
В общем случае сильной пространственной неоднородности инвариантность относительно пространственного отражения позволяет утверждать, что коррелятор ( Xr) G ( r) двух локальных величин зависит от разности г - г лишь четным образом. [18]
Поскольку встречающиеся в природе физические лагранжианы инвариантны относительно пространственных отражений, они могут содержать только квадрат указанного инварианта. Как было показано Гейзенбергом и Эйлером [415], при применении квантовой теории позитронов к вычислению поляризации вакуума во внешних однородных электрическом и магнитном полях такие члены действительно возникают. [19]
Заметим, что подобные уравнения не инвариантны относительно пространственных отражений, поскольку р есть полярный вектор, а ет - аксиальный. Несколько лет назад такой причины было достаточно для того, чтобы отвергнуть эти уравнения - как и поступил Паули 25 лет назад в книге Общие принципы волновой механики, стр. [20]
В 1956 г. было обнаружено нарушение симметрии относительно пространственных отражений [80] ( предугаданное Ли и Янгом [81]), а в 1964 г. была найдена реакция [82], в которой нарушалась инвариантность относительно обращения времени. Однако количественно степень нарушения обеих симметрии невелика. Приближенно ( в явлениях, вызываемых сильным и электромагнитным взаимодействиями) группу 2Р можно считать группой симметрии, и существуют квантовые объекты, свойства которых определяются этой группой. [21]
Эти преобразования сохраняют направление времени, но включают пространственное отражение. [23]
Из этого свойства следует, что при операции пространственного отражения ( с матрицей Р 7) уравнение Дирака в поле кинка переходит в уравнение Дирака в поле антикинка. Поэтому спектр собственных значений оператора Дирака в поле антикинка совпадает со спектром оператора Дирака в поле кинка, а соответствующие собственные функции связаны между собой Р - преобразованием. [24]
Компоненты поля / р нужны лишь для обеспечения пространственных отражений; описание инвариантного подпространства при помощи обоих уравнений (7.44) в удвоенном пространстве полей ( ft, / полностью задается одним из этих уравнений. [25]
Определим свойства преобразования зарядово сопряженных состояний ЧРс при пространственном отражении. [26]
Итак, если Я 1, то при пространственном отражении зарядово сопряженное состояние ЧРс преобразуется так же, как и ЧР. [27]
Определим свойства преобразования зарядово сопряженных состояний ЧГС при пространственном отражении. [28]
Четыре-спинор ф есть неприводимое представление группы Лоренца, расширенной по пространственным отражениям. Заметим, однако, что представление (2.78) неунитарно. Вообще говоря, в квантовой механике интересуются только унитарными представлениями групп симметрии [8], поскольку только для них вероятность перехода между двумя состояниями не зависит от того, в какой системе отсчета производятся измерения. [29]
Строго говоря, в псевдоевклидовом пространстве тензор может вести себя по-разному относительно временных и пространственных отражений. [30]
Страницы: 1 2 3 4