Cтраница 3
Они выделяют действительное векторное пространство полей, допускающих по общим правилам (7.18) пространственное отражение и обращение времени. Описанное действительное поле типа ( 1, 0) ф ( 0, 1) называется электромагнитным полем. [31]
Величины М и М инвариантны также относительно перестановки правого и левого и относительно пространственного отражения в начале координат. [32]
Рассмотрим сначала преобразования одночастичных волновых функций для полей с целым спином при пространственном отражении. Закон преобразования таких волновых функций совпадает с законом преобразования хорошо известных геометрических объектов. В случае максвелловского поля при изменении знака пространственных координат меняют знак компоненты векторного потенциала, тогда как скалярный потенциал остается неизменным. Рассмотренные-нами уравнения для полей со спином 0 и 1 инвариантны относительно пространственного отражения. Пространственные компоненты импульса одночастичных состояний меняют знак при пространственном отражении. Меняет свой знак также и спиральность фотона: правая циркулярная поляризация превращается в левую, и обратно, левая - в правую. [33]
Общие преобразования Лоренца получаются из специальных умножением на один из операторов Р ( пространственного отражения), Т ( обращения времени) или РТ - Операторы Р, Т являются частными случаями отражения относительно трехмерной плоскости пространства Минковскогос /, которое можно определить следующим образом. [34]
Далее, можно доказать, что до тех пор, пока гамильтониан симметричен относительно пространственных отражений, четность собственных функций не меняется со временем. Позднее мы узнаем, что, хотя обычно четность и сохраняется, существуют, однако, некоторые про - цессы слабых взаимодействий, которые описываются несимметричными гамильтонианами, так что четность не сохраняется. [35]
Состояние бариона по ( - - пространству может быть как четным, так и нечетным относительно пространственных отражений. [36]
Можно показать, что действительная и мнимая части ( 48) описывают четные и нечетные относительно пространственных отражений возмущения метрики. [37]
Во всех таких случаях достаточно определить, изменяется ли знак соответствующего выражения на обратный при пространственном отражении. Так, например, если известно, что в равенстве rot a b правая часть представляет собой полярный вектор, то отсюда можно сделать вывод, что величина а является псевдовектором. [38]
Функции барионов первого возбуждения ( Е Л) - уа000, 7оюо 7оою (3.35) - нечетны относительно пространственных отражений и четны относительно временных отражений. Функция 70001 четна относительно пространственных отражений и нечетна относительно временных. А так как именно такие переходы связаны со слабым взаимодействием, то, следовательно, пространственная четность нарушается в слабых взаимодействиях. При переходе у0001 в 700оо наоборот, сохраняется пространственная четность и не сохраняется временная. [39]
Показать, что комбинация фУз Ф где Ф - нейтральное псевдоскалярное поле, остается инвариантной при пространственном отражении. [40]
Для фотона, напротив, нопятие внутренней четности имеет смысл и позволяет установить связи между реакциями посредством пространственного отражения. Мы должны поэтому допустить, что вектор состояния фотона может быть подвергнут действию оператора пространственного отражения. В этом смысле правополяризованный и левоноляри-зованный фотон считаются состояниями одной и той же частицы. [41]
Как мы уже знаем, пространства ( 1, 0) и ( О, 1) связаны пространственным отражением, чем и объясняется необходимость их совместного рассмотрения. Уравнения Максвелла были впервые записаны в спи-нориом виде Улепбеком и Лапортом в 1931 году. [42]
При симметрии S-матрицы относительно отражений Р операторы Pin и P0ut совпадают ( Pltl P0ui) и имеют смысл оператора пространственного отражения. Если такая симметрия отсутствует, то операторы Р1п и Pout не удовлетворяют перестановочным соотношениям для оператора пространственного отражения, согласно которым оператор энергии остается неизменным при пространственных отражениях. Иначе говоря, в отсутствие симметрии операторы Р и Т не соответствуют придаваемому им геометрическому значению. [43]
Ландау [82] предположил, что хотя в слабых взаимодействиях пространственная и зарядовая четности в отдельности нарушаются, комбинированная инверсия СР ( пространственное отражение, сопровождаемое зарядовым сопряжением) могла бы сохраниться. Когда пространственное отражение меняет знак импульса частицы, не меняя ее спина, спиральность меняется. Применив после этого зарядовое сопряжение, мы получим античастицу с противоположной спиральностью. Эксперименты [77-79] подтверждают эту гипотезу. [44]
Чтобы убедиться в том, что в процессе (14.38) симметрия право-лево не сохраняется, достаточно понять, как ведет себя при пространственном отражении такая физическая величина, как спиральность. Тогда при переходе из правой системы отсчета в левую, когда направление оси Z меняется на противоположное, импульсы частиц, очевидно, меняют знак, а их спины его не меняют. Последнее связано с тем, что спины, ориентированные вдоль оси Z, связаны с поворотами в плоскости ( AT), а в этой плоскости ничто не меняется. Тем самым при пространственном отражении знак спиралыюсти меняется на противоположный. [45]