Cтраница 2
Когерентный волновой пакет всегда имеет минимальную неопределенность и схож; с классическим полем, насколько это позволяет квантовая механика. Соответствующий вектор состояния представляет собой когерентное состояние а), которое является собственным состоянием положительно-частотной части оператора электрического поля или, что то же самое, собственным состоянием оператора уничтожения поля. [16]
Волновой пакет W образован суперпозицией плоских волн с разными частотами. [17]
Волновой пакет электрона слой за слоем пересекает слой взаимодействия толщиной / и, отражаясь от поверхности металла, улетает внутрь металлического образца. [18]
Волновые пакеты Wz ( х) образуют ортонормированную систему. [19]
Полученный волновой пакет описывает локализованную частицу, и, поскольку мы имеем дело с суперпозицией громадного числа энергетических состояний, это означает, что импульс частицы не имеет определенного значения. Волновой пакет находится в движении, так как все составляющие его волновые функции изменяются во времени, и поэтому интерференционный максимум перемещается. [20]
Почти монохроматический плоский одномерный волновой пакет имеет начальную форму и ( х, 0) f ( x) ex ( ik0x), где / ( х) - огибающая. [21]
Волновым пакетом называется суперпозиция волн, мало отличающихся друг от друга по частоте, занимающая в каждый момент времени ограниченную область пространства. [22]
Волновым пакетом называется суперпозиция волн, мало отличающихся друг от друга по частоте, занимающая и каждый момент времени ограниченную область пространства. [23]
Этот волновой пакет локализован в малой области вблизи точки с координатами k в обратном пространстве. Область локализации волнового пакета в связи с этим должна быть много меньше размеров зоны Брил-люэна. Соответственно из принципа неопределенности вытекает, что размеры пакета в прямом пространстве должны быть большими по сравнению с элементарной ячейкой. [24]
Пусть волновой пакет с начальной формой exp [ - ( r - ro) 2 / 2i2 ] эволюционирует в соответствии с уравнением Шредингера. Тогда величина Л2 должна быть равна b2 iht / m, где время t отсчитывается от момента рождения волнового пакета. [25]
Но волновой пакет всегда имеет конечную длину /, а потому он не является строго монохроматическим. [26]
Рассмотрим волновой пакет ф ограниченных размеров, занимающий область R трехмерного пространства. Вероятность же получить заданное значение для рх равна с ( рх) 2, так что значение рх тоже является неопределенным. Но если путем измерения можно определить координату х частицы, то нельзя говорить об измерении ее времени t, поскольку в волновой механике время t есть макроскопическое время наблюдателя, всегда имеющее, определенное значение. [27]
Рассмотрим волновой пакет для классического поля с зарядом е, частотой со и аксиальным квантовым числом т, падающий из бесконечности на керровскую черную дыру. [28]
Получите волновой пакет э, который в момент времени / 0 сосредоточен ( почти) полностью в левой потенциальной яме. [29]
Сузить волновой пакет за счет интерференции можно только тогда, когда складывается большое число волн, сильно различающихся по длине волны. [30]