Волновой пакет

Cтраница 3

Рассмотрим волновой пакет, образозанный из состояний одной полосы. [31]

Пусть волновой пакет с начальной формой ехр [ - ( г - го) 2 / ( 262) ] эволюционирует в соответствии с уравнением Шредингера. Тогда величина Л2 должна быть равна б2 - - гШ / т, где время t отсчитывается от момента рождения волнового пакета. [32]

Непересекающиеся волновые пакеты на рис. 106 как раз и представляют такие взаимно ортогональные состояния. Хаотизация фаз как бы разбивает когерентную волновую функцию на отдельные блоки, и величина 1 / в каждом из таких блоков превращается в вероятность. С точки зрения перехода чистого состояния в смешанное хаотизация фаз является как бы очень слабо изменяющимся переходом: среднее значение ф 2 при этом нигде не меняется по величине и только превращается в вероятность, т.е. в априорную возможность. Частица может попасть только в одну из ячеек, т.е. в один из волновых пакетов, но для внешнего наблюдателя это еще не известно. И лишь реальное наблюдение приводит к коллапсу вероятности в одну из ячеек. По нашей предыдущей терминологии попадание частицы в ячейку - это всего лишь символ измерения, или хинт, т.е. намек на то, что будущее измерение зафиксирует частицу именно в этой ячейке. Явление это скорее информационное, чем динамическое. Соответственно, для того чтобы пометить одну из ячеек как ячейку с частицей, требуется только один бит информации. [33]

Выберем произвольный волновой пакет и рассмотрим, что с ним будет происходить. Таким образом, через время г начальный волновой пакет исчезает, превращаясь в рассеянную волну. [34]

Чем уже волновой пакет, тем большую роль играют искажения головной и оконечной его частей и, соответственно, оказывается возросшим разброс по длинам волн, а это по формуле де Бройля означает увеличение неопределенности импульса. [35]

Такой пространственно ограниченный волновой пакет перемещается в пространстве как целое с некоторой скоростью, которую можно определить как скорость движения центра тяжести пакета. [36]

Рассмотрим волновой пакет конечной ширины. [37]

Амплитуда волнового пакета А ( х, 0) имеет форму кривой Гаусса. Это соотношение имеет универсальный характер и справедливо как для электромагнитных волн, так и для волн любой другой природы. Оно играет особую роль для волн вероятности в квантовой механике, приводя к соотношению неопределенностей для координаты и импульса микрочастицы. [38]

Для волнового пакета координата х имеет значения, заключенные в интервале от х до х Дя, но согласно соотношению неопределенностей мы уже не можем совершенно точно ( как в предыдущем случае) указать значение длины волны, а можем указать только с допуском ДА. [39]

Изменение формы импульсов с расстоянием, пройденным в нелинейно среде. а - при W Wxo - раеплывание. 6 - при Vv - Wup - оптический еоли-тон. в - при W WKp.| Оптический резонатор. [40]

Для волнового пакета и двумерного пучка баланс определяется интенсивностью, для трехмерного - полной мощностью. Однако здесь баланс неустойчив; при Р jPKp нелинейная рефракция подавляет дифракцию, пучок продолжает сжиматься. [41]

Движение волнового пакета читателю предлагается рассмотреть самостоятельно. [42]

Поведение волнового пакета, как показано в § 1.4, определяется знаком дисперсии среды. Особый интерес представляет случай а &20, поскольку позволяет указать путь самосжатия световых импульсов. Фазовая самомодуляция вызывает компрессию импульса, что в свою очередь увеличивает темп самомодуляции. [43]

Редукция волнового пакета приводит к новому состоянию, которое нельзя было предвидеть заранее, поскольку до измерения можно вычислять лишь вероятности различных возможных вариантов. В этом и состоит индетерминизм новой механики. [44]

Локализация волнового пакета в строго определенной точке пространства ( Д е - 0) приводит к полной неопределенности в длине волны и связанной с последней ( например, соотношением (55.6)) скорости распространения. [45]

Страницы: 1 2 3 4