Задача - рассеяние
Cтраница 1
Задача рассеяния частотно-модулированных ( ЧМ) сигналов на объектах с участками локального отражения обладает рядом специфических особенностей по сравнению с рассмотренной в гл. [1]
Задача рассеяния состоит в задании специальных начальных условий для уравнения Шредингера. [2]
Задачи рассеяния волн на симметричных относительно плоскости 20 полупрозрачных структурах и отражательных решетках ( рис. 7) естественным образом связаны между собой. [3]
 |
Графики параметра устойчивости атмосферы Б на площадках Высокое ( о, Михалки ( б, и Лопа-тино ( в. [4] |
Задача рассеяния горючих газов и паров имеет некоторые особенности по сравнению с типовой задачей расчета загрязнения атмосферы. Пожаровзрывоопасные концентрации паров и газов, соответствующие области воспламенения, являются довольно высокими по сравнению с санитарными предельно-допустимыми концентрациями, в связи с чем пожароопасные расстояния от источника горючих выбросов обычно относительно малы. Имеющиеся значения параметров рассеяния получены в основном по измерениям загрязнения атмосферы при низких концентрациях и на больших расстояниях от источника, так что для небольшого расстояния расчет по общей методике будет давать преувеличенную концентрацию примеси. Воспламенение смеси от источника зажигания может произойти за короткий промежуток необычно высокой концентрации горючей примеси. [5]
Задача рассеяния электромагнитного излучения такими сложными частицами еще полностью не решена, и основная трудность связана, на наш взгляд, с тем обстоятельством, что указанные выше оптические параметры нелинейно зависят от показателя преломления. [6]
Многие задачи рассеяния обладают сферической симметрией. [7]
Анализ задач рассеяния на различных решетках произвольно поляризованных полей, конечно, представляет большой интерес, однако появление новых параметров в самом падающем поле делает эту фундаментальную задачу крайне трудоемкой. Ограничившись замечанием, что качественно эти свойства в значительной мере могут быть спрогнозированы по данным отдельных поляризаций, изучим предметно только один класс решеток: решетки ножевого типа. Изложение этой главы ведется с практической точки зрения - создания эффективно работающих преобразователей поляризации плоских волн. [8]
В задаче рассеяния при больших г решение состоит из плоской падающей волны и расходящейся сферической рассеянной волны. [9]
При изучении задачи рассеяния необходимо найти то решение уравнения (5.39), которое на бесконечности содержит падающую волну eikn и волну, расходящуюся из начала координат. [10]
Дифференциальная формулировка задачи рассеяния может быть обоснована с помощью рассуждений, аналогичных рассмотренным на примере задачи трех частиц. В этих рассуждениях используются, в частности, асимптотические представления функций Грина. [11]
Полная постановка задачи рассеяния атома на кристаллической решетке содержит большое число параметров. Возможные аналитические решения, конечно, будут различными в отдельных характерных областях пространства этих параметров. В каждой области целесообразно найти простейшую модель и строить асимптотическое решение в окрестности такой модели. При энергиях падения Е - 1 Ч - 100 эВ для легких газов эффективное взаимодействие исчерпывается одним-двумя парными столкновениями, причем главную роль играет отталкивающая ветвь потенциала. [12]
Поэтому в задаче рассеяния более целесообразно избрать более прямой и более адекватный задаче метод. [13]
Таким образом, задача рассеяния в неперенормированной теории поля решается, по существу, с помощью тех же уравнений, что и квантовомеханическая задача. Отличие состоит лишь в том, что теперь в качестве начального и конечного состояний мы должны брать in - состояния. Укажем, что, хотя приведенный в этом пункте вывод и опирается на отсутствие связанных состояний, результаты пунктов 1 и 3 делают весьма вероятной применимость полученных уравнений и при наличии таких состояний. [14]
Оператору Haz соответствует задача рассеяния для системы N тел, в которой выключены взаимодействия между входящими в разбиение щ подсистемами. [15]
Страницы: 1 2 3 4