Cтраница 2
В этом случае задача рассеяния рассматривается не как проблема многих тел, а как задача о движении н) клона в некотором не зависящем от времени поле, создаваемом ядром. [16]
Для математического решения задачи рассеяния необходимо вычислить в каждой точке пространства вектор дифрагированного поля; вычитание заданного первичного поля дает рассеянное поле. Обычно используется решение для стационарной гармонической зависимости от времени [235]; оно применяется также для импульсного первичного поля [92, 132, 316, 351], если продолжительность импульса значительно больше протяженности рассеивающего объекта. [17]
Идеализованная физическая постановка задачи рассеяния состоит в следующем: задолго до процесса рассеяния ( t - - оо) состояние системы представляет собой совокупность далеко разведенных связанных комплексов частиц, которые свободно летят по направлению друг к другу. При конечных временах эти комплексы взаимодействуют, и затем при t - оо снова возникают свободно разлетающиеся связанные комплексы, отличные, вообще говоря, от начальных. Перестройка комплексов, или изменение их внутреннего состояния, и составляет результат рассеяния. [18]
Поэтому мы рассмотрим простейшую нетривиальную задачу рассеяния. [19]
При современном уровне знаний задача рассеяния и, стало быть, определения загрязнения атмосферного воздуха не может быть решена полностью и точно. Те немногочисленные исследования, которые посвящены этому вопросу, решают задачу рассеяния только приближенно и содержат ряд коэфициентов, определяемых экспериментом. [20]
Как известно, для задач рассеяния на полуоси характеристиками спектра при Е 0 являются фазы рассеяния, или s - матрица, которые и должны войти в уравнения обратной задачи. Наряду с ними нам также понадобятся и некоторые другие сведения из теории рассеяния, которые мы кратко напомним. [21]
Поэтому изложение материала начинается с задачи рассеяния электронов атомами. [22]
Важная для теории и практики задача рассеяния электромагнитного излучения в диэлектриках может быть рассмотрена с применением полученных выше уравнений Максвелла. [23]
В этом параграфе мы рассмотрим задачи рассеяния, связанные с чисто притягивающими или чисто отталкивающими потенциалами в квантовой механике. [24]
Часто удобно вместо временного описания задачи рассеяния рассматривать эквивалентную стационарную задачу. При стационарном описании процесса рассеяния предполагается, что имеется непрерывный поток частиц, летящих из бесконечности, который из-за взаимодействия с рассеивающим центром переходит в поток разлетающихся ( рассеянных) частиц. Задача рассеяния состоит в вычислении при заданном силовом поле потока рассеянных частиц ( на бесконечном расстоянии от рассеивающего центра) как функции потока падающих частиц. [25]
Выше был рассмотрен широкий класс задач рассеяния волн прозрачными диэлектрическими телами. При этом подразумевается проблема дифракции на прозрачном клине как ключевая, фундаментальная задача математической теории дифракции. [26]
УК - Так, в задачах рассеяния угловые размеры уходящих на бесконечность составных частиц стремятся к нулю, и для воспроизведения их внутренней структуры с помощью угловых переменных Г зп-4 потребовались бы гармоники неограниченно высокого ранга. [27]
Шредингера, дано обоснование нестационарной постановки задачи рассеяния, построен унитарный оператор рассеяния. [28]
После сделанной модификации вся остальная постановка задачи рассеяния и программа ее обоснования бс-таются без изменений. [29]
Итак, первый этап обоснования постановки задачи рассеяния из § 1 состоит в доказательстве существования волновых операторов. [30]