Cтраница 3
Приступим к первому этапу обоснования постановки задачи рассеяния. Мы докажем сначала, что волновые операторы (1.22) существуют, если как потенциалы, так и преобразования Фурье квадратов потенциалов v2 ( k) являются гладкими ограниченными функциями. [31]
Как мы видели выше, решение задачи рассеяния в стационарном формализме сводится к исследованию особенностей ядра резольвенты. Эти же уравнения могут также служить основой для численных расчетов. [32]
Будут укаааны также некоторые приложения к задачам классического рассеяния. [33]
Системы отсчета этого типа были введены в молекулярные задачи рассеяния Керти-сом идр. Кертис и др. фактически строят лишь два вектора /, и / 2 и не отмечают, что привлекается именно ортогонализация Грама - Шмидта. [34]
Однако, как мы видели на примере задачи рассеяния, при высоких энергиях наиболее существенную роль играют квазимагнитные члены. [35]
Компактные интегральные уравнения были использованы для обоснования задачи рассеяния впервые в работе А Я. [36]
Метод граничных интегральных уравнений рассматривается применительно к задачам рассеяния поверхностных гравитационных волн на воде, вызванного островами и заливами, при постоянной и переменной глубине воды. Показывается также возможность применения метода для решения общих задач возникновения, распространения и набегания волн на препятствия. [37]
Доказательство этого свойства занимает центральное место в обосновании задачи рассеяния. Однако, хотя на решение этой проблемы направлены основные усилия специалистов, она до сих пор не решена в общем случае. Существующие подходы, которые мы опишем в следующей главе, позволили рассмотреть только системы двух и трех частиц - Несмотря на это, все конструкции, используемые JB теории рассеяния, предполагают выполнение асимптотической полноты как необходимое условие корректности физической картины рассеяния. [38]
В разделе 5 новый метод применяется к исследованию задачи рассеяния тг-мезонов нуклонами. Рассмотрено приближение, в котором учитывается вклад в амплитуду рассеяния так называемых минус-частиц. В разделе 6 кратко сообщаются основные результаты анализа собственно-энергетических членов, возникающих в уравнении для системы мезон нуклон. [39]
В данном дополнении мы изложим аналогичный подход к задаче рассеяния для уравнения Шредингера, заданного на всей прямой, и, в частности, к вычислению коэффициента отражения Я ( А), играющего ключевую роль в спектральном преобразовании. [40]
Комптон впервые показал, что квантовый подход к задаче рассеяния рентгеновских лучей на почти свободных электронах легких веществ приводит к результатам, существенно отличающимся от классических. [41]
Рассуждения, которые нужно провести для обоснования дифференциальной формулировки задачи рассеяния, ничем не отличаются от рассуждений, которые мы провели в случае нейтральных частиц. [42]
Для решения рассматриваемой задачи следует вычислить фурье-компоненты гш для кеплеровской задачи рассеяния, поскольку в предыдущей задаче было найдено, что движение электрона можно считать классическим. [43]
Согласно сказанному в разделе 4, в рассматриваемой нами задаче рассеяния асимптотическое поведение функции а ( р) должно соответствовать падающей и расходящейся волнам. [44]
Вообще говоря, в основе методов расчета химической кинетики лежит многочастичная задача рассеяния. [45]