Большинство - ядро
Cтраница 1
Большинство ядер, включая протоны, представляют собой крошечные магнитики. В сильном магнитном поле эти ядра-магнитики могут выстраиваться некоторым определенным, квантованным, образом. Такие магниты потом могут быть переориентированы при поглощении излучения ( света), частота которого точно соответствует уровням энергии магнитов в поле. Однако и сам электрон также является крошечным магнитиком, так что и он взаимодействует с ядерными магнитами. Некоторые характеристики диаграмм энергетических уровней ядерных магнитов могут быть объяснены только, если предположить, что электронные магнитики находятся определенную часть времени в непосредственной близости от ядерных магнитов. Квантовомехани-ческая модель атома позволяет точно описать взаимодействие электронов с ядерными магнитами. [1]
Большинство ядер ионов имеет электрические квадрупольные моменты ( O-Va), и поэтому основным механизмом релаксации для них является квадрупольное взаимодействие. Флуктуирующее электрическое поле, создаваемое окружающими частицами, взаимодействует с квадруполем ядра и вызывает переходы между энергетическими состояниями магнитного момента. [2]
Большинство ядер плазмы имеют энергии, близкие к средним энергиям теплового движения. [3]
Большинство радиоактирных ядер получают искусственно в ядерных реакциях. Впервые искусственную радиоактивность открыли Ирен и Фредерик Жолио-Кири. [4]
Большинство ядер трансурановых элементов группируются в четверки, обладающие следующим свойством: исходное радиоактивное ядро превращается в ядро более легкого элемента двумя способами. [5]
 |
Спин ядер дейтерия и гелия.| Кривые изменения спина ( пунктирная линия и магнитного момента ядер ( сплошная линия в зависимости от значения Z. [6] |
Однако большинство ядер, вследствие вращения их вокруг своей оси, деформируется ( претерпевает изменение формы), что приводит к сжатию их вдоль оси или перпендикулярно к ней. [7]
У большинства ядер проявляются как одночастичные, так и коллективные степени свободы. Так, например, у ядер с числами Z и N, далекими от магических, спины и четности основных состояний, как правило, хорошо описываются оболочечной теорией, в то время как квадрупольные электрические моменты имеют коллективное происхождение. Одновременный учет коллективных и одно-частичных степеней свободы осуществляется в обобщенных моделях. [8]
Для большинства ядер преобладает потенциальное рассеяние с изменением фазы на я. В этом случае амплитуду рассеяния принято считать положительной. Для ядер с преобладанием резонансного рассеяния амплитуда принимается отрицательной. [9]
Для большинства ядер значение ECJA лежит в интервале от 6 до 8 МэВ / нуклон. [10]
У большинства ядер проявляются как одночастичные, так и коллективные степени свободы. Так, например, у ядер с числами Z и N, далекими от магических, спины и четности основных состояний, как правило, хорошо описываются оболочечной теорией, в то время как квадрупольные электрические моменты имеют коллективное происхождение. Одновременный учет коллективных и одно-частичных степеней свободы осуществляется в обобщенных моделях. [11]
Для большинства ядер соблюдается следующее правило: если стабильное ядро сохраняет свою устойчивость при добавлении к нему нейтрона, то присоединение протона приводит к образованию ядра, испытывающего Р - распад или электронный захват. Если же ядро сохраняет стабильность при добавлении протона, то присоединение нейтрона образует ядро, испытывающее р - - распад. Например, стабильное ядро О9 при добавлении нейтрона образует устойчивое ядро 8О10, но присоединение протона дает радиоактивное ядро Р9, испускающее позитрон. [12]
 |
Эффективный потенциал. [13] |
Для большинства ядер b 0 и соответственно положителен их эфф. Чтобы проникнуть из вакуума внутрь среды, нейтроны должны преодолеть отталкивающее действие этого потенциала. В табл. приведены значения эфф. Небольшое кол-во веществ имеет отрицат. [14]
Для большинства ядер дефект массы оказывается отрицательным. При вычислении дефектов масс большое значение имеет точность, с которой измеряются изотопные массы. [15]
Страницы: 1 2 3 4