Большинство - ядро
Cтраница 3
Детальная расшифровка атомных спектров показывает, что у большинства ядер наблюдается сферическое распределение электрического заряда. Но не у всех: есть ядра с двумя магнитными полюсами и так называемыми квадруполь-ным моментом. Тем не менее их форма мало отличается от обычной сферы. Самые необычные ядра, имеющие форму вытянутого мяча для регби, у лантаиидов, но даже у них продольные и поперечные размеры отличаются не больше чем на 20 процентов. [31]
Значения - yi соответствующие величины v / для большинства ядер таковы, что в технически доступных сравнительно сильных магнитных полях Яо0 3 - 7 - 6 Тл ( 3 - 60 кЭ) поглощение имеет место в диапазоне радиочастот и для неспаренных электронов ( ЭПР) - Б диапазоне сверхвысоких частот. [32]
Из рисунков видно, что магнитные моменты для большинства ядер сильно отличаются от расчетных значений, хотя iBce они и лежат внутри кривых Шмидта. [33]
 |
Распределение энергии деления по отдельным составляющим, МэВ.| Замедляющие и поглощающие свойства некоторых веществ. [34] |
Реакция радиационного захвата ( п, у) преисхо-дит с большинством ядер и является одной из основных реакций, происходящих в активной зоне реактора и во всех элементах ядерной энергетической установки, где имеются нейтроны. Вероятность реакции ( п, у) в среднем увеличивается по мере уменьшения энергии нейтрона. [35]
 |
Последовательность энергетических уровней для спин-орбитального взаимодействия, / / / 2 или / / -. / 2 для протонов и нейтронов, даваемая оболочвч-ной моделью ядра по Майер-Иенсену. [36] |
Оболочечная модель почти непосредственно приводит к наблюдаемым значениям спина и четности большинства ядер. [37]
Оболочечная модель почти непосредственно приводит к наблюдаемым значениям спина и четности большинства ядер. Так, ядра д709 и F8 имеют один нечетный ( неспаренный) нуклон вне целиком заполненной структуры Og. Оба ядра 170 и 17F имеют 1Р - 6 / 2 для нормального состояния и 1 / 2 ( что соответствует 2s) для первого возбужденного состояния. [38]
Более строгий анализ, подтверждаемый опытом, показывает, однако, что большинство ядер, во-первых, несферично и, во-вторых, форма их не постоянна, поверхность ядра колеблется. Эти факты вновь сближают свойства ядер и молекул, поскольку приводят к наличию у ядер вращательных и колебательных уровней, отвечающих движению ядра в целом. Наконец, диссоциация сложных ядер ( самопроизвольное деление или альфа-распад) напоминают диссоциацию сложных молекул, которые также не всегда разваливаются на равные части. [39]
Постоянство величины средней энергии связи, рассчитанной на один нуклон, для большинства ядер периодической системы указывает на то, что ядерные силы обладают свойством насыщения. [40]
Постоянство величины средней энергии связи, рассчитанной на один нуклон, для большинства ядер периодической системы указывает на то, что ядерные силы обладают свойством насыщения. [41]
Далее, необходимо учесть выделение энергии W2 при образовании ядра, Выше показано, что для большинства ядер на один нуклон приходится энергия, близкая к 8 Мэв. Во всяком случае, можно считать, что энергия W2, которая выделяется при образовании ядра, пропорциональна массовому числу Л: 1 2 - а1А, где al - параметр, который должен быть вычислен эмпирическим путем. Знак минус означает, что при образовании ядра выделяется энергия. В последнем выражении не, учитывается тот факт, что энергии отдельных нуклонов можно считать одинаковыми лишь в среднем. [42]
Несмотря на то что общая теория спин-решеточной релаксации квадру-польных ядер ионов ( к числу которых относится большинство ядер ионов) была разработана Валиевым еще в 1960 - х годах [68], из-за сложности проблемы до последнего времени не было получено конкретных выражений, позволяющих рассчитать время спин-решеточной релаксации ( Т) ядер ионов в различных растворах исходя из микро - и макропараметров растворов и составляющих их частиц. [43]
Полученная оценка хорошо согласуется с экспериментальным значением удельной энергии связи, найденным из масс-спектрометрических измерений, которое для большинства ядер равно 8 МэВ / нуклон. [44]
Угловой момент ( спин) ядра имеет в основном такие же свойства, как и спин электрона, с тем отличием, что ядерный магнитный момент у большинства ядер параллелен вектору спина. У электрона эти векторы направлены противоположно. [45]
Страницы: 1 2 3 4