Cтраница 4
Если бы ядерные спины в твердых телах и жидкостях были лишены движения, то парамагнитные центры могли бы приводить лишь к малым эффектам в спектрах ЯМР; большинство ядер, находясь вне сферы влияния неспаренного электрона, оставалось бы невозмущенным, тогда как лишь небольшое число ядер, соседних с парамагнитным центром, релаксировало бы настолько быстро, что их линии ЯМР были бы полностью уширены. Однако практически спиновый обмен и процессы диффузии часто приводят к тому, что все ядра в образце испытывают частые столкновения с неспаренным электроном, в результате чего все ядра релаксируют одинаково. Наблюдаемая скорость релаксации является усредненной по скоростям для каждого локального ядерного окружения. [46]
Весьма прямым метод ом изучения довольно высоко возбужденных состояний является измерение с ( п, [) - поперечного сечения радиационного захвата нейтрона, очень важного процесса для большинства ядер. Они лежат выше энергии основного состояния, приблизительно на величину энергии связи нейтрона порядка б - 8 Мэв, если кинетическая энергия нейтрона мала по сравнению с этой цифрой. Теория и экспериментальные результаты, которые указывают на острый резонансный максимум и пологий ход этого поперечного сечения, будут изложены в § 20: Здесь уместно отметить, что из этих исследований вытекает как прямое, так и косвенное заключение о том, что по сравнению с Другими составными ядрами уровни энергии расположены реже в составных ядрах, образующихся при добавлении нейтрона к ядру с заполненной оболочкой. Это непосредственно следует из измерения расстояния между хорошо разрешаемыми и отчетливыми резонансными максимумами. Для дважды магического ядра pb208 это расстояние имеет порядок десятков к эв для других нормальных ядер, имеющих ту же массу атома, это расстояние составляет около 10 зв. [47]
Следовательно, можно пользоваться приближенным условием на экстраполированной границе - равенства нулю нейтронного потока, - вместо точного - равенства нулю составляющей плотности потока из вакуума - если сечение поглощения много меньше сечения рассеяния ( заметим, что для большинства ядер 2 г я 2S, согласно формуле (5.33)) и, кроме того, значение свободного пробега на рассеяние ( снова используем Ktr a Xs) должно быть много меньше размеров системы. [48]
Ядро k называется абсолютно ограниченным, если ядро k ограничено. Большинство ядер в действительности абсолютно ограничены и все абсолютно ограниченные ядра ограничены. Это является следствием соответствующего элементарного свойства интегрирования по Лебегу: измеримая функция интегрируема, если и только если интегрируема ее абсолютная величина. Нетривиальный вопрос в этом направлении - существует ли здесь вообще какое-нибудь различие: существует ли ограниченное ядро, не являющееся абсолютно ограниченным. [49]