Cтраница 2
Используя такие динамические переменные, можно построить разумную квантовую теорию совершенно независимо от того, есть у нее классический аналог или нет. [16]
Вот те динамические переменные, которые нужны для описания свободного электромагнитного поля. [17]
Операторы, представляющие динамические переменные, должны быть самосопряженными эрмитовыми операторами. [18]
Можно ввести другие динамические переменные, совершенно независимые от тех величин, которые существуют в классической теории. Эти динамические переменные должны быть такими, чтобы их можно было перемножать и получать новые переменные того же рода. Иными словами, такие переменные должны образовывать группу. Этим методом часто пользуются в настоящее время для описания внутренних свойств различных частиц. Вводят новые переменные, образующие некоторую группу. Задача состоит в том, чтобы определить правильную группу; общей теории на этот счет нет. Приходится пробовать различные возможности и сравнивать результаты с опытом. Во всех современных теориях частиц, возникающих в физике высоких энергий, используются динамические переменные, связанные с элементами некоторой группы. [19]
В квантовой теории динамические переменные следует заменить на эрмитовы операторы гильбертова пространства. [20]
Тогда естественно представить динамические переменные в виде суммы плавно меняющихся ( дрейфовых) и быстро осциллирующих переменных и провести усреднение уравнений движения электрона. [21]
В квантовой механике динамические переменные не являются функциями состояния, характризуемого волновой функцией з, а представляются самосопряженными операторами, действующими в пространстве возможных волновых функций. Даже точное задание волновой функции системы не определяет, вообще говоря, значение данной динамической величины при ее измерении. [22]
Согласно этому принципу динамические переменные, характеризующие микросистемы, распадаются на два взаимно дополняющих друг друга класса: пространственно-временных переменных Q и импульсно-энергетических переменных Р, относящихся к исключающим друг друга несовместимым измерениям. [23]
В квантовой механике динамические переменные представляются операторами, которые не подчиняются пе-реместительным законам обычной алгебры. Для этих операторов нельзя определить скобки Пуассона, но универсальный характер и общая польза этих скобок в классической механике наводят на мысль, что могут существовать аналогичные величины, связанные и с операторами. [24]
В последнем соотношении динамические переменные Л1 и А2 являются, как правило, операторами потоков. [25]
В общем случае динамические переменные, соответствующие наблюдаемым физическим величинам, представляются операторами A - A Ai - Л &, где каждый из операторов Ai является либо оператором рождения, либо оператором уничтожения. [26]
Поэтому необходимо все лишние динамические переменные стереть перед окончанием работы блока. [27]
При этом возникают новые динамические переменные аь а2, а3, а4, и их следует интерпретировать как операторы, действующие на г функцию. [28]
Здесь Пс действует на динамические переменные, такие, как Я и Р, и соответствует преобразованию q - - q в аргументе ф-функции, a Tin - фазовый множитель, который в соответствии с условиями, принятыми в гл. [29]
Нам неоднократно приходилось менять динамические переменные, переходя, например, от прямоугольных координат к сферическим. [30]