Cтраница 1
Спиновые переменные sx, sy, sz отличаются от всех известных нам квантовых величин тем, что они принимают лишь два значения. [1]
При этом координатные и спиновые переменные уже не фигурируют в явном виде. [2]
Если мы захотим приписать электронам спиновые переменные как это было сделано в случае атомных спектров ( гл. [3]
При таком виде Н в уравнении Шре-дингера спиновые переменные s входят только в волновую функцию. [4]
Разумеется, здесь обе матрицы Паули действуют на спиновые переменные одного и того же электрона. [5]
ШТРИХ У а-зывает, что все импульсы и спиновые переменные меняют знак на обратный, а индекс сх. В этом приближении инвариантность относительно отражения времени приводит к исчезновению математических ожиданий от всех операторов, меняющих знак при обращении времени. Так, например, в борновском приближении поперечная поляризация в процессах рассеяния, происходящая от членов типа (3.38), должна быть в точности равна нулю. Однако борновское приближение неприменимо при наличии сильных взаимодействий, и мы должны учитывать различие сходящейся и расходящейся волн. [6]
Мы видим, что в HSL действительно входят спиновые переменные s -, s и решеточные переменные - вектора rih. Это значит, что на спины действует только постоянное магнитное поле. [7]
Обменное взаимодействие имеет электростатическую природу, поскольку в исходный гамильтониан спиновые переменные явно не входят, однако математически обменное взаимодействие можно описать и с помощью операторов спинов электронов. [8]
Для упрощения обозначений операторы ( матрицы), действующие на спиновые переменные, будем обозначать буквами без шляпок. [9]
Для упрощения обозначений операторы ( матрицы), действующие на спиновые переменные, будем обозначать буквами без шляпок. [10]
В этой и в ряде дальнейших формул для простоты опущены спиновые переменные. [11]
Я действует только на пространственные координаты Р, а не на спиновые переменные. На первый взгляд может показаться, что мы можем совершенно пренебречь спином. Однако из условий антисимметрии по отношению к парам ( Р, р) следует, что этого делать нельзя. [12]
Поскольку орбитальные переходы считаются запрещенными, то единственными динамическими переменными являются спиновые переменные, поэтому гамильтониан (2.12.2) можно выразить только через операторы спинов. [13]
Гамильтониан системы, как и гамильтониан одной частицы, может содержать спиновые переменные, которые в таком случае входят в выражение для потенциалов внешнего поля и взаимодействия частиц между собой. Часть энергии, образующейся в результате спинового взаимодействия, невелика, поэтому соответствующие члены в гамильтониане часто опускают. [14]
Поскольку орбитальные переходы считаются запрещенными, то единственными динамическими переменными являются спиновые переменные, поэтому гамильтониан (2.12.2) можно выразить только через операторы спинов. [15]