Cтраница 2
При расчете к необходимо учитывать, что оператор Y не действует на спиновые переменные и на переменные атомного остатка. [16]
В случае одной частицы, если гамильтониан не содержит оператора, действующего на спиновые переменные, функцию 5 ( s) можно опус-стить. [17]
Этот вывод справедлив независимо от того, разделены в if - функции координаты и спиновые переменные или нет. Рассмотрим отдельно случай, когда функция состояния системы может быть построена в виде произведения координатного и спинового множителей. Обратимся к системе из двух электронов и допустим, что взаимодействия между частицами нет. Наборы квантовых чисел и пг ( не включающие спиновое) могут совпадать, если спины электронов ориентированы противоположно друг другу. Но тогда квантовые состояния обеих частиц являются различными. [18]
Исходя из соотношений ( 98 8), легко найти оператор 7, воздействующий на спиновые переменные при обращении времени. [19]
Оператор f ( § 125) действует теперь не только на орбитальные, но и на спиновые переменные волновой функции системы. [20]
Символ dt всегда будет использоваться для обозначения элемента объема интегрирования независимо от того, являются ли переменными пространственные переменные, спиновые переменные или и те и другие. [21]
Оператор / ( см. § 125) действует теперь не только на орбитальные, но и на спиновые переменные волновой функции системы. [22]
Символ dT всегда будет использоваться для обозначения элемента объема интегрирования независимо от того, являются ли переменными пространственные переменные, спиновые переменные или и те и другие. [23]
Ра 7 и Qai), относящиеся к а-му электрону, а - пространство, в котором действуют спиновые переменные а-го электрона. [24]
Операторы a ( t) и ( 3 ( 0 в точности подобны появляющимся в (8.2.7); только они действуют на спиновые переменные i - й частицы. Операторные члены взаимодействия, получаемые из /, называются взаимодействием Дарвина - Брейта в честь первых исследователей, открывших его; в точности такие же члены взаимодействия получаются и из строгих квантовоэлектродинамических рассмотрений. Такой интерпретацией можно воспользоваться далее ( хотя это, по-видимому, и довольно ненадежно) для выписывания гамильтониана, в котором одна или обе частицы являются атомными ядрами, при условии, что ядерные спины и магнитные моменты рассматриваются как чисто феноменологические величины, значения которых берутся непосредственно из эксперимента. [25]
Но во всех процессах, за исключением ядерных реакций, спи-характеристики ядер не затрагиваются, так что в конечном вы-изменения термодинамических функций спиновые переменные отсутствуют, и их можно вовсе не учитывать. [26]
Первый из них указывает, как ведет себя функция при преобразованиях пространственных координат, а второй - свойства функции по отношению к операциям, действующим на спиновые переменные. [27]
Снова с самого начала можно использовать абстрактую теорию групп при условии, что мы знаем матрицы Da ( P), которые соответствуют операторам перестановок Р ( действующим на спиновые переменные) для нужного неприводимого представления Da, Каждое такое представление Ол характеризуется данными значениями S, М; третий индекс k нумерует базисные векторы этого представления. [28]
Математически это означает, что гамильтониан системы электрически взаимодействующих частиц ( в отсутствие магнитного поля) не содержит операторов спина и потому при применении его к волновой функции никак не воздействует на спиновые переменные. [29]
Затем результирующие состояния, отвечающие произведениям пространственных и спиновых функций, можно классифицировать при помощи пары символов: Г / и F ( s - Первый из них указывает, как ведет себя функция при преобразованиях пространственных координат, а второй - свойства функции по отношению к операциям, действующим на спиновые переменные. [30]